§17-9 单缝的夫琅禾费衍射(Fraunhofer Diffraction)衍射图样：平行于单缝的明暗相间的条纹中间条纹最宽最亮光源S单缝观察屏透镜1透镜2fˊ fPQ1. 单缝夫琅禾费衍射的实验装置现象—— 中央明纹(中心) 单缝的两条边缘光束 A→P 和B→P 的光程差可由图示的几何关系得到：2. 单缝夫琅禾费衍射的光程差计算S f f ?a??·pAB0δaθ1′2BA半波带半

夫琅合费衍射 光学成像系统的衍射和分辨本领 衍射光栅第十二章 光的衍射 光波的标量衍射理论 菲涅尔衍射光的衍射现象：光波在空间传播遇到障碍时其传播方向会偏离直线传播弯入到障碍物的几何阴影中并呈现光强的不均匀分布的现象是光的波动性的主要标志之一衍射现象的分析：(1)菲涅耳衍射：距离衍射屏近处的衍射(2)夫琅和费衍射：距离衍射屏远处的衍射光的衍射 光波的标量衍射理论惠更斯－菲

§ 2 光的衍射 一光的衍射现象 光的衍射现象EESSaa1定义光能绕过障碍物偏离直线传播方向而进入几何阴影区并在屏幕上出现光强不均匀分布的现象称为光的衍射衍射现象是波动所具有的另一个重要特征2条件 由于光的波长较短一般的障碍物相对地就比较大通常观察不到光的衍射现象如图所示只有当障碍物(如小孔狭缝毛发细针等)的线度比光的波长大得不多时才能观察到较为明显的光的衍射现象图中单缝的宽度a

第7节 单缝夫琅和费衍射 一光路图：衍射角 二衍射花样 单缝衍射条纹双缝干涉条纹衍射条纹：与狭缝平行的直条纹中央明纹最亮最宽向两侧明纹亮度越来越低中央明纹是其余明纹宽度的两倍 三菲涅耳半波带法狭缝上下边缘发出的倾角为 的两条光线到达 点的光程差 每个波带的宽度 狭缝被分割为波带的数目 狭缝被分割为波带的数目 宽度为 的波带上下边缘发出的倾角为 的两条光线 到达 点的光程差恰为 故名半波带一定 有

单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第 3 章 光 的 衍 射 例 题 例3-1：一天文望远镜的物镜直径D=100mm人眼瞳孔的直径d=2mm求对于发射波长为λ=0.5μm光的物体的角分辨极限为充分利用物镜的分辨本领该望远镜的放大率M应选多大为宜 人眼的角分辨限度为 解： 望远镜的角分辨率为 为充分利用物镜的分辨本领望远镜的角分辨极限经望远镜放大后至少应

单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级06级大学物理规范作业上册总(11)牛顿环 单缝衍射 圆孔衍射1一选择题(A)全明 (B)全暗 (C)左半部明右半部暗 (D) 左半部暗右半部明1.如图所示牛顿环装置中平板玻璃由折射率nl=1.50和n3=1.75的不同材料两部分组成平凸透镜的折射率nl=1.50透镜与平板玻璃之间充满折射率n2=1.62

单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第四章：多光束干涉§4－1平行平板的多光束干涉内容回顾§4－1平行平板的多光束干涉一干涉场的强度公式爱里公式： 式中显然 §4－1平行平板的多光束干涉说明反射光和透射光的干涉图样互补即对于某一方向反射光干涉为亮条纹时透射光干涉则为暗纹反之亦然两者强度之和等于入射光强度干涉场的强度随R和δ而变在特定R的情况下则仅随δ而变因为

单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第3章　光的衍射3.3 菲涅耳衍射3.3.1 菲涅耳圆孔衍射- -菲涅耳波带法1.菲涅耳波带法2.菲涅耳圆孔衍射3.菲涅耳圆屏衍射3.3.2 菲涅耳直边衍射- -振幅矢量加法1.振幅矢量加法2.菲涅耳直边衍射3.菲涅耳单缝衍射返回第3章4182022第3章　光的衍射菲涅耳衍射菲涅耳衍射是在菲涅耳近似条件成立的距离范围内所观察

基于Matlab的光学衍射实验仿真  HYPERLINK mailto: 完整版本摘 要 光学试验中衍射实验是非常重要的实验. 光的衍射是指光在传播过程中遇到障碍物时能够绕过障碍物的边缘前进的现象 光的衍射现象为光的波动说提供了有力的证据. 衍射系统一般有光源衍射屏和接受屏组成 按照它们相互距离的大小可将衍射分为两大类 一类是衍射屏与光源和接受屏的距离

单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第 14 章 光 的 衍 射1 光的衍射 2 单缝的夫琅禾费衍射3 光栅衍射4 光学仪器的分辨本领5 X 射线的衍射1§1 光的衍射 一衍射现象分类 二惠 - 菲原理2一衍射现象分类衍射：光线偏离原来直线传播的方向 进入几何阴影区光源衍射物 观察屏衍射花样图13图21.菲涅耳衍射2.夫琅禾费衍射

若衍射屏只是简单地分为透光部分与不透光部分而且透光孔径又具有一定的几何对称性则往往采用定性和半定量的分析估算来解决问题在方法上一般有菲涅耳波带法和菲涅耳积分法§4.2 菲涅耳衍射4.2.1 菲涅耳衍射的分析方法一矢量图解法 以单色点光源的光场在自由空间传播为例1. 波带分割： 如图所示Σ为以源点S为中心的球面波面半径为R场点P与Σ面的最短距离为r0为求得P点

夫琅禾费衍射(远场衍射)：光源与观察屏到衍射缝的距离都是无穷远惠更斯-菲涅尔原理：在波的传播过程中从同一波阵面上各点发出的子波在空间的相干叠加 衍射条纹单缝夫琅禾费衍射： 暗纹： 其中a为单缝的宽度 明纹： 中央明纹：中心：处在范围： 半角宽度： 线宽度： 其中f为透镜的焦距

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