设基态Ω>的本征值(即真空能)是E_0因此
取M0(x0y0z0)是Ω内一定点M(xyz)是Ω内任意一点M0(x0y0z0)rΩW(x y z) 根据物理意义来求M(xyz)验证一下
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Dielectric Greens Function Method 一三层介质镜像法 注意到在区域ⅡⅢ不应有真实电荷即应满足Laplace方程 x=0是导体的奇对称对称轴使?≡0 x=h是介质对称轴 Case 1. 真实电荷1在RegionⅠ(空气?0)中根据前面的讨论:在求解RegionⅠ和RegionⅡ时把两个区域都认为充满?0已解出:一三层介质镜像法 一三层介质镜像法 选定m个点
F S n格林定理设V是被闭合面S包围的区域按照散度定理对于任意矢量F有 (2-18)如令 (2-19)式中和都是标量函数它们在体积V内和表面S上具有连续的一阶和二阶导数则 (2-20)把上式中的散度展开成 (2-21)可得 (2-22)上式称为格林第一公式如果把
用格林函数讨论格林互易定理得到其根源与本质引出问题:空间中有两个任意形状的导体组成一个构型在导体1上放一定电荷将在导体2上产生势在导体2上放一定电荷将在导体1上产生势若两次分别放在12上的电荷量相等那么两次在21导体上产生的势也相等与导体的形状无一点关系=>极强的对称性第七讲课件格林函数物理意义注意其对称性以下约定:所有带丿上标的量都是属于场源的量边界条件第一类边界条件:第二类边界条件:物理意义格
第四章 Laplace方程的格林函数法在第二三两章系统介绍了求解数学物理方程的三种常用方法—分离变量法行波法与积分变换法本章来介绍Laplace方程的格林函数法先讨论此方程解的一些重要性质在建立格林函数的概念然后通过格林函数建立Laplace方程第一边值问题解的积分表达式§ Laplace方程边值问题的提法在第一章从无源静电场的电位分布及稳恒温度场的温度分布两个问题推导出了三维Laplace方程作
.1pptpany LogoClick to edit Master title styleClick to edit Master text stylesSecond levelThird levelFourth levelFifth levelPowerPoint数学物理方法 第二篇第六章 格林函数法 .nxu.edu宁夏大学物理电气信息学院 陈焕
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级拉格朗日函数求目标函数:下的极值在约束条件1求解方法1构造拉格朗日函数其中 为拉格朗日乘数2求解方程组
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