相关文档

• 大学物理-第十二章-波动光学2.ppt

  #

• 第十二章-波动光学1.ppt

  量子光学：以光的量子理论为基础研究光与物质相互作用的规律 光的干涉（Interference of light）红外线 可见光 紫外线 波列四. 单色光与复色光光谱线波长范围越窄——光的单色性越好激光2?单色光入射相邻两明纹(或暗纹)间的距离若Dd 已定只有??条纹间距dd……·S?一等倾干涉条纹n11 fr环解：反射光干涉减弱的条件：2nd=(2k1)?2 k=01

• 大学物理_第十一章波动.ppt

  § 机械波的产生和传播0············(1) 质元并未随波逐流 波的传播不是媒 质质元的传播···bu3. 波速u : 单位时间波所传过的距离E — 杨氏弹性模量 ? — 体密度二.平面波和球面波波线 假设: 媒质无吸收(质元振幅均为A) 已知: 参考点a 的振动表达式为 ya(t)=Acos(? t??a)t3.若xt都在变化例：已知 y=(10t6x)[SI]求

• 第十章波动光学.ppt

  单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第十章波动光学11-1 光的相干性 光程一光的相干性两束光频率相同振动方向一致有恒定的相位差.1.产生相干光的条件2.获得相干光的方法 把由光源上同一点发的光分成两部分然后再使这两部分叠加起来. 分波面法 在同一波面上取两固定点光源发出的光构成相干光这种方法为分波面法. 如杨氏双缝干涉实验.分振

• 大学物理-第12章--波动光学.doc

  第12章 波动光学12-1 （1）由得 （2） 12-2 若在下缝处置一折射率为n厚度为t的透明薄膜则光从下缝到屏上的光程将增加(n-1)t屏上的条纹均要向下移动依题意中央明条纹多到屏中心下方原来第3级明条纹位置则从双缝到该位置的光程差 故 12-3 屏上的经三级明绿纹中

• 第十三章_波动光学.ppt

  1光程差：光程之差∴光程差为±[（2k-1）2]Dλd （暗纹） k=12…（5）因为条纹间距Δx=Dλd所以可通过ΔxDd测λ五薄膜干涉：（2k-1)λ2 （暗纹)（反射减弱） k=12…kλ （明纹） k=12…kλ （明环） k=12…夫琅禾费衍射（远场衍射）：障碍物与光源即观察屏为无限远时的衍射（用透镜将无限远处的衍射移到透镜的焦平

• 第十七章波动光学.ppt

  单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第十七章 波动光学第十七章 波动光学主要内容第一讲：相干光分波面法干涉第二讲：分振幅法干涉第三讲：单缝衍射第四讲：圆孔衍射衍射光栅第五讲：光的偏振第一讲：相干光分波面法干涉本次课内容17-1 相干光 17-2杨氏双缝干涉实验课本P106--115第17章 波动光学一光波真空中介质中介质的折射率17-1 光的电磁

• 第十七章_波动光学2009_（衍射）2.ppt

  一.衍射光栅及光栅常数2C平行光垂直入射衍射角----光栅方程(主极大)( ) 表示去除多光束干涉特点：极小:5-1背景越暗计算表明光栅衍射光强分布为:N条相干光叠加---光栅方程0dsin? λI-8轮廓线d=bb′此时在应该干涉加强(bb′ )sin?=?k? k=0123 ….3级17Δ ?为恰能分辨的两光波的最小波长差 波长： 10nmV德国物理学家劳厄斑入射波 因利用X

• 大学物理波动2.ppt

  2.能量密度 波场中单位体积的能量由()固定 x= x0 如图可见：dWk = dWp P点处的质元状态为因此其相对形变： 即此图中的机械能区为两曲线间的包称为能包结论：o2 能量密度：2.平均能流1. 任意谐波 ⑵ I 的大小实际上反映了波所携带的能量的 多少 即反映了它的强弱由其定义式可见：所以振幅与离波源的距离成反比如果距波源单位距离的振幅为A 则距

• 大学物理答案波动光学二.doc

  第十二章（二） 波动光学一选择题1 D 2 A 3 B 4 B 5 D 6 B 7 B 8 A二填空题1．． 93． 4．3 5 25．．自然光或圆偏振光 线偏振光 部分偏振光或椭圆偏振光7．横电场强度矢量8．37? 垂直于纸面三计算题1．解：（1） 由 得