相关文档

• 导热微分方程.doc

  导热微分方程 要了解物体内部各点温度的分布必须根据能量守恒定律与傅里叶定律来建立导热物体中的温度场应当满足的数学关系式即导热微分方程1 原则：付立叶定律和能量守恒定律： ——以能量方程为基础热焓的增加量=传入物体的热量—传出物体的热量 2 方程推导： 对于各向同性材料 (1) 在x方向：(2) 单位时间内传入微元体内的热量(3) 单位时间内微元体内能的变化

• 导热微分方程的推导_by_Jacob.doc

  导热微分方程的推导Jacob〇．傅立叶定律其中分别为xyz坐标轴上的单位矢量为导热率（单位）其含义表示单位时间内通过某单位截面上的热流（单位）与该处的温度梯度成正比但方向相反一．导热微分方程的推导依据1．依据根据能量守恒定律与傅立叶定律建立导热物体中的温度场应满足的数学表达式即导热微分方程物体在单位时间内获得的热量物体在单位时间内内能的增加物体对外界所做的功对于固体来说温度改变导致体积变化对环境所

• 导热微分方程(经典).ppt

  单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级ZHZWtransfers10.导热10.3 导热微分方程导热微分方程形式假定物体是各向同性的均质物体物性参数密度比热容为常数物体内具有均匀分布的内热源能量守恒定律ZHZWtransfers10.导热10.3 导热微分方程导热微分方程形式傅立叶定律ZHZWtransfers10.导热10.3 导热微分方程导热微分方

• 第三章导热微分方程20060309(2).doc

  导热微分方程dSSqV热流矢量 能量守恒： 由高斯定理面积分化为体积分：无内热源时传热微分方程为：有内热源(I：内热源密度 Wm3)无内热源时若均为常物性直角坐标系：建筑物有柱形和球形宜采用曲线坐标直角坐标(xyz)----------曲线坐标空间长度元 ADCBDCBA 进入单元体总热流 dQ=dQ1dQ2dQ3

• C3-4导热微分方程及其定界条件-稳态导热.ppt

  高鹏 一导热微分方程的推导y4.能量变化的分析: 高鹏 5. 导热微分方程的基本形式为材料的扩散系数单位：m2s高鹏 高鹏 最简单：tw=常数（稳态导热）非稳态导热：τ〉0 tw=f1（τ）高鹏 牛顿冷却定律：1. 一块厚度为d 的平板两侧的温度分别为tw1和tw2（1）导热系数为常数（2）导热系数是温度的函数tw1传热学 Heat Transfer1.无内热源λ为常数两侧均为第一类边界利

• 极坐标和球坐标下的导热微分方程的推导.docx

  极坐标和球坐标下的导热微分方程的推导摘要：运用热平衡法既能量守恒定律建立极坐标和球坐标下的导热方程关键词：极坐标球坐标导热微分方程能量守恒定律热平衡法引言 基于以下假设：所研究的物体是各向同性的连续介质其导热系数λ比热容c和密度ρ均已知物体内具有内热源放热为正吸热为负从物体中分离出微元体dV再根据能量守恒定律便可以导出导热微分方程两端对齐首行缩进2字符小四宋体和Times New Roman

• 导热微分方程在柱_球坐标系下的变换.docx

  导热微分方程在柱球坐标系下的变换Partial differential equation of heat conductions convertion in Spherical coordinates and Cylindrical coordinates显示对应的拉丁字符的拼音字典名词coordinate摘要：在傅里叶定律的基础上借助热力学第一定律即能量守恒与转化定律我们已经得到了导热微

• 5.微分方程组微分方程应用.ppt

  一阶常系数线性微分方程组解法举例微分方程应用举例作 业 题 提 示

• 微分方程.doc

  微分方程含有未知函数的导数或微分的方程叫微分方程当未知函数是一元函数时叫常微分方程当未知函数是多元函数时叫偏微分方程如? (三阶)(一阶)(一阶)(二阶)微分方程的阶：微分方程中所出现的未知函数的最高阶导数的阶数叫微分方程的阶一般地n?阶微分方程的形式是??? 微分方程的解：满足微分方程的函数叫做微分方程的解当解中含有独立的任意常数且其个数恰好是方程的阶数时这种解叫通解例1 某曲线的切线斜率

• 微分方程.doc

  微分方程 第一节 微分方程的基本概念I主要内容1.定义　凡表示未知函数未知函数的导数与自变量之间的关系的方程称为微分方程.方程中所出现的未知函数的最高阶导数的阶数叫做微分方程的阶.阶微分方程的形式是：.2.微分方程的解与通解 把函数代入微分方程能使该方程成立恒等式则此函数叫做该微分方程的解.如果微分方程的解中含有相互独立的任意常数的个数与微分方程的阶数相同这样的解叫做微分方程的通