4 同位素光谱氘原子光谱(本文内容选自高等教育出版社《大学物理实验》)自然界中的许多元素都存在同位素,它们的原子核具有相同数量的质子,但中子数不同。反映在谱线上,同位素所对应的谱线发生位移,这种现象称为同位素移位。同位素移位的大小与核质量有密切关系,核质量越轻,移位效应越大。因此,氢同位素具有最大的同位素移位。1932年尤莱(Urey)根据里德伯常数随原子核质量变化的理论,用蒸发液氢的方法获
表二 Hg光谱测量数据与标准数据校准曲线(x轴:标准数据 y轴:测量数据)分析数据:Linear Regression for Data1_B:Y = A + B * XParameterValueError------------------------------------------------------------A-096627011343B100232247705E-4----
氘原子光谱:王静 :PB07210457一、实验目的:本实验以氘原子光谱为研究对象,研究获得同位素光谱的实验方法、分析方法及其在微观测量中的应用。二、实验原理:根据玻尔理论,原子的能量是量子化的,即具有分立的能级。当电子从高能级跃迁到低能级时,原子释放出能量,并以电磁波形式辐射。氢和类氢原子的巴耳末线系对应光谱线波数为 (1)其中mZ为原子核质量,me为电子质量,e为电子电荷,h为普朗
氢氘原子光谱实验原理1、根据玻尔的原子能级理论以及适当的近似可以得到类氢原子的里德伯常数为:所以氢和氘的混合气体的谱线相近,较难区分。2、由公式可以通过实验测得氢和氘的巴耳末线系的前几条谱线的谱长及其波长差,可求得氢与氘的里德伯常数RH、RD。3、由公式得到:将实验测得的代入上式,可求得氘与氢原子核的质量比。实验内容说明:实验的条件参数详见原始数据,其中表1是测Hg光谱所得的数据表2是测HD光
氢氘原子光谱:PB06210288 :骆涛06级11系实验原理1、根据玻尔的原子能级理论以及适当的近似可以得到类氢原子的里德伯常数为:所以氢和氘的混合气体的谱线相近,较难区分。2、由公式可以通过实验测得氢和氘的巴耳末线系的前几条谱线的谱长及其波长差,可求得氢与氘的里德伯常数RH、RD。3、由公式得到:将实验测得的代入上式,可求得氘与氢原子核的质量比。实验内容1说明:实验的条件参数详见原
氢氘原子光谱:PB06210288 :骆涛06级11系实验原理1、根据玻尔的原子能级理论以及适当的近似可以得到类氢原子的里德伯常数为:所以氢和氘的混合气体的谱线相近,较难区分。2、由公式可以通过实验测得氢和氘的巴耳末线系的前几条谱线的谱长及其波长差,可求得氢与氘的里德伯常数RH、RD。3、由公式得到:将实验测得的代入上式,可求得氘与氢原子核的质量比。实验内容1说明:实验的条件参数详见原
氢氘原子光谱凌朋PB05210356实验原理1、根据玻尔的原子能级理论以及适当的近似可以得到类氢原子的里德伯常数为:所以氢和氘的混合气体的谱线相近,较难区分。2、由公式可以通过实验测得氢和氘的巴耳末线系的前几条谱线的谱长及其波长差,可求得氢与氘的里德伯常数RH、RD。3、由公式得到:将实验测得的代入上式,可求得氘与氢原子核的质量比。实验内容说明:实验的条件参数详见原始数据,其中表1是测Hg光谱
氢氘原子光谱凌朋PB05210356实验原理1、根据玻尔的原子能级理论以及适当的近似可以得到类氢原子的里德伯常数为:所以氢和氘的混合气体的谱线相近,较难区分。2、由公式可以通过实验测得氢和氘的巴耳末线系的前几条谱线的谱长及其波长差,可求得氢与氘的里德伯常数RH、RD。3、由公式得到:将实验测得的代入上式,可求得氘与氢原子核的质量比。实验内容说明:实验的条件参数详见原始数据,其中表1是测Hg光谱
大学物理实验报告:刘道福:PB06210068实验题目:氢氘光谱实验目的: 以氘原子光谱为研究对象,研究获得同位素光谱的实验方法、分析方法及其在微观测量中的应用。实验原理:原子能量是分级的,电子从高能级向低能级跃迁时,一电磁波的形式放出能量,假设原子核不动(),则巴耳末线系对应光谱线波数为: 因此 RZ随原子核质量mZ变化,因此同一元素的不同同位素RZ值不同。设氢和氘的里德伯常数分别为
6 同位素光谱氘原子光谱赵龙宇 PB06005068自然界中的许多元素都存在同位素,它们的原子核具有相同数量的质子,但中子数不同。反映在谱线上,同位素所对应的谱线发生位移,这种现象称为同位素移位。同位素移位的大小与核质量有密切关系,核质量越轻,移位效应越大。因此,氢同位素具有最大的同位素移位。1932年尤莱(Urey)根据里德伯常数随原子核质量变化的理论,用蒸发液氢的方法获得重氢含量较高的氢
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