例:摆棰质量为 m,摆杆长为 l的单摆在铅垂面内运动。初始时小球的速度为u , ? = 0。不计摆杆质量,给出单摆的运动方程并杆分析作用在摆棰上的力F(? )。牛顿第二定律(动量定理)§2 质点运动微分方程动能定理动量矩定理Lagrange方程受力分析:运动(描述)分析:F?n运动微分方程:积分上式可得:解:1、受力分析,画受力图2、选择(广义)坐标系(运动描述)4、求解3、依据定(律)理建立运
顺时针定量分析平动选择最简单的力系使滑车静止作用在质心上时的约束反力与滑车滑动时相同并且求解小车运动时的加速度、约束力问题可以等价于一个静力学平衡问题?达朗贝尔原理d’Alembert Principle主动力约束力汇交力系平衡力系Newton saidd’Alembert said, yesThen a breakthrough was maded’Alembert Principle惯性力受约
外力对质心之矩运动时的加速度、约束力?保持约束力不变、并且使小车平衡,施加怎样的外力?求解小车运动时的加速度、约束力问题与下面一个静力学平衡问题等价达朗贝尔原理d’Alembert Principle主动力约束力汇交力系平衡力系Newton saidd’Alembert said, yesThen a breakthrough was maded’Alembert Principle惯性力受约束质
顺时针定量分析平动选择最简单的力系使滑车静止作用在质心上时的约束反力与滑车滑动时相同并且求解小车运动时的加速度、约束力问题可以等价于一个静力学平衡问题?达朗贝尔原理d’Alembert Principle主动力约束力汇交力系平衡力系Newton saidd’Alembert said, yesThen a breakthrough was maded’Alembert Principle惯性力受约
一导体内的自由电荷分布二导体内的电磁波三趋肤效应和穿透深度四电磁波在导体表面上的反射()()二导体内的电磁波 对于良导体的情况下(σεω)>>1故 由()式和()式得解:由于趋肤效应高频下仅在导体表面薄层内有电流通过取 轴沿指向导体内部的法线方向导体内电流密度为 导体在高频下的电阻相当于厚度为 的薄层内的直流电阻 二理想导体的边界条件()即分离变量设三矩形谐振腔二矩形波导中的电磁波对
AFC 考察等截面直梁加载前在梁表面上画上与轴线垂直的横线(m-m和n-n) 和与轴线平行的纵线(a-a和b-b)如图 lmnMm中性层nndxm压应力yOσdAdA 内径为d外径为D的空心圆截面抗弯截面系数为 轧制型钢(工字钢槽钢等)的Iz W值可从型钢表中查得 因截面上的最大正应力作用点处弯曲剪应力为零故该点为单向应力状态为保证梁的安
经典力学的发展17 世纪末,质点动力学理论已经完善 此时,伯努利家族的雅各布和约翰两兄弟将牛顿和莱布尼兹创建的无穷小微积分加以扩展,创立了变分法 1717 年,约翰提出了虚位移原理 欧拉(Leonard Euler)师承约翰伯努利(Johann Bernoulli),在数学、力学的众多领域都有突出贡献 他对力学的两个主要贡献是刚体转动的欧拉方程和流体力学中的欧拉方程 自牛顿以来,物体被看作一个由多
机动 目录 上页 下页 返回 结束 由于稳恒条件要求机动 目录 上页 下页 返回 结束 物理意义:3矢势的不唯一性(2)与静电场中 形式相同通过类比y 能量分布在磁场内不仅分布在电流区可以证明:一.引入磁标势的两个困难用公式表示因H正比于1r得磁化电流两式相除得铁球表面边界条件为 当r=R0时:设球外为真空则
顺时针定量分析平动选择最简单的力系使滑车静止作用在质心上时的约束反力与滑车滑动时相同并且求解小车运动时的加速度、约束力问题可以等价于一个静力学平衡问题?达朗贝尔原理d’Alembert Principle主动力约束力汇交力系平衡力系Newton saidd’Alembert said, yesThen a breakthrough was maded’Alembert Principle惯性力受约
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