单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级上次课内容复习:(1)一维谐振子体系变系数常微分方程求解厄米方程得到厄米多项式解u1 最终得到一维谐振子哈密顿算符的本征能量 及相应的本征波函数 这些本征函数满足正交归一关系其意义是什么2 需要记住的是了解波函数及其导数的递推关系3(2)δ势垒体系波函数导数的跃变条件此跃变条件可以由方势垒在一定条件下取极限得到(3) 对δ势
§201 薛定谔方程 (Schrodinger Equation)描述粒子运动的波函数和粒子所处条件的关系首先由薛定谔得出,称为薛定谔方程。一.动量为P、能量为E的自由粒子的薛定谔方程的建立一维自由粒子物质波的波函数:第20章 薛定谔方程(算符表示)对一维自由粒子:可得一维自由粒子的薛定谔方程:整理后得能量E和动量 p 的算符表示:二.薛定谔一般方程与上同样推导:三.定态薛定谔方程(Station
#
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级量子力学Quantum Mechanics刘义保东华理工大学核工程技术学院2010-2011第二学期1 1 量子力学的教学目的 2 量子力学的教学内容 3 量子力学的教学形式和教学方法 4 量子力学的学习方法 5 量子力学的教材参考书
§19.1 热辐射和普朗克量子假设一 基尔霍夫定律(Kirchhofflaw)作热运动的带电粒子会辐射电磁波,这种现象称为热辐射。第19章 实验基础与基本原理外来电磁波射到物体的表面上时,会产生反射和吸收。同一物面,对不同波长的电磁波,其反射和吸收的能力是不同的。考虑平衡热辐射场中的物体:平衡热辐射场:在具有绝热壁的容器中,有几个物体,它们之间交换能量,最终达到热平衡,各物体的温度都相同。物体辐射
#
薛定谔方程向经典力学的过渡量子力学向经典力学的过渡有多种途径,只介绍取平均值过渡方式 。研究势场中薛定谔波函数的平均动量变化的规律。以x方向为例,可以证明 第1页这表明,微观粒子运动在期望值(平均值)的意义上是遵从牛顿第二定律的,量子效应只是围绕经典平均值的一种量子涨落。 坐标表象 vs 动量表象坐标表象动量表象? 薛定谔方程?第2页不含时间的薛定谔方程,定态一般情况下,从ψ(r, 0)求ψ(
对于定态问题能量 E 确定波函数中时空变量可分离形如定理2:对于能量的某个本征值E总可找到方程的一组实解凡是属于 E 的任何解均可表成这一组实解的线性叠加即这组实解是完备的定理3:很明显:在量子力学中 波函数 的解析性由势函数 性质确定:按照假设21补充材料课下了解25对方程
#
Click 局部放大弹簧谐振子近似:xξ→±∞时近似解: 称为 n 次 Hermitian 多项式2)讨论 能级是等间隔的 (2) 零点能(3)能级的宇称偶奇相间基态是偶宇称 即 ?n(-x) = (-1) n ?n(x) (4) ? n(x)有 n 个节点 以基态为例几率分布为
违法有害信息,请在下方选择原因提交举报