书 p230 13-8平玻璃空气衍射的宏观效果 ——光强重新分布(出现明暗相间的条纹)——将波面分成整数个波带各波带面积相等相邻波带的相位差为? 则:缝暗纹中心暗纹中心中央明条纹:中央两侧第一暗条纹之间的区域 a 越小条纹分散的越开衍射现象越明显反之条纹向中央靠拢5)入射光非垂直入射时光程差的计算
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第十章 光的干涉 5 了解x射线的衍射现象和布拉格公式的物理意义.0.光学发展简史第三篇 波动光学返回本章目录 光矢量 用 矢量表示光矢量 它在引起人眼视觉和底片感光上起主要作用 .强度上一页P2)相干光的产生 减弱明暗条纹的位置条纹间距 上一页合光强P半波损失:当光由光疏媒质(n小)向光密媒质(n大)入射反射光的相位较之入射光有 相位突变)21
第十章 光的干涉2)波动光学--研究光的干涉衍射偏振电 磁本性等 光波的振动方向:普通光源:原子能级及发光跃迁将非相干光变为相干光的原则是:三. 从普通光源获得相干光 1) 分波阵面法薄膜同频率同振动方向两列光波 (k= 0123…) 2?4I1实 验 装 置一. 实验装置及现象CO 减弱X-1级
五了解麦克尔逊干涉仪的工作原理及应用 ★ 可见光的频率范围:×1014 ×1014 Hz ★ 光强:平均能流密度用 I 表示钠光灯 B2. 相干条件 利用光的反射和折射将同一光束分割成振幅较小的两束相干光S 红: 620 760 nm ★ 结论: 决定干涉强弱的是相位差或光程差而不是几何路程差已知 r1 r2 nl相干
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第三章光的干涉第3章 光的干涉 §1 相干光源 §2 杨氏双缝干涉 §3 薄膜干涉 §4 劈尖牛顿环 §5 迈克尔逊干涉仪相干光源第一节1.频率相同2.振动方向一致3.有恒定的相位差4.光程差不太大一产生相干光的条件两束光低能级E1二原子发光机制 当原子吸收外界能量后由低能级跃迁到高能级但在高能级不稳定又会从高
两束光· 如果光线穿过多种媒质时其光程为: 两束单色光相干时光程差满足:PI暗条纹中心的位置F而折射光均无半波损失d未考虑半波损失时 在光学器件中由于表面上的反射与透射在器件表面要镀膜来改变反射与透射光的比例可有增透膜增反膜加强由三牛顿环加强①暗环由迈克耳逊干涉仪n?i薄膜的厚度均匀则相同倾角的光线光程差相同2?补偿板G2的作用2?M?1M2平行一几个概念Oo①②[ C
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第十一章 光的干涉 光波干涉条件和杨氏干涉实验 平板的双光束干涉 平板干涉的应用 平行平板的多光束干涉及其应用 干涉条纹的可见度 光波的干涉条件:干涉现象在两个光波叠加的区域形成稳定的光强分布的现象称为光的干涉现象光波的干涉条件干涉条件:产生干涉的方法实际光源发光的特点: 不同的點發出的不同波列是不相干的即使是同一點不同時刻發射的不同波列之間也是不相干的而只有同一波列相遇疊加才滿足相干條件產
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