相关文档

• 一元气体流动_1_.ppt

  单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级一元气体动力学基础热力学基本公式一状态方程 热力学三个基本状态参数是压强p密度温度T它们之间的关系称为状态方程 对于完全气体状态方程是二热力学第一定律 热能和其他形式的能量进行转换时能量的总量保持不变 加入系统的热能 = 内能的增加系统对外界所做的功数学表达式三比热

• 第八章气体的一元流动.ppt

  第八章 根据连续性方程动量方程考虑到扰动是微弱的采用相对坐标系可推导得声速方程式声速公式这就是等熵过程的声速计算公式 (2)声速在一定程度上反映了流体压缩性的大小<1时密度的相对变化量小于速度的相对变化量即2. Ma>1（超声速）时：Ma<1dA<08-2 一元气流的流动特性5.流动参数与马赫数的关系4.滞止参数与临界参数关系式为：喷管的质量流量④pp0<p﹡p0时喷管出口速度为声速出口断面M=

• 01_流体流动.ppt

  主要内容流体静力学是研究处于静止状态或相对静止状态下的流体在外力作用下达到平衡的规律式中 ρ—— 流体的密度kgm3 m —— 流体的质量kg v —— 流体的体积m3气体混合物的组成通常以体积分率表示对于理想气体体积分率与摩尔分率压力分率是相等的 例1-1 已知硫酸与水的密度分别为1830 kgm3与998 kgm3试求含硫酸为60(质量)的

• 气体的一维流动.ppt

  用文丘里流量计测空气流量入口直径d1=喉部直径d2=入口处绝对压强p1=138000 Pa温度t1=17 ℃喉部绝对压强p2=117000Pa试求质量流量qm 设过程为等熵γ=空气R= 287Jkg·K 不计重力由等熵能量方程有由气体状态方程 得 图示某超音速风洞设计参数Ma=2喉部面积喷管入口处压强（绝对）p0=温度为38 ℃速度不计设流动等熵试计算喉部和工作段

• 气体和蒸气流动.ppt

  对方程微分整理后得：h0三过程方程式气体流速与当地声速之比——马赫数喉部截面是从Ma<1向Ma>1的转换面——临界截面（Ma=1)任意截面：出口截面：最大流速最大流量2. 尺寸计算1. 渐缩喷管2. 缩放喷管思考题（2）

• 第一章_气体的一维流动.ppt

  c（1） 扰动传播速度和音速 在滞止状态的流线上取两点1和2对于等熵流动dS=S2-S1=0则有在等熵流中S沿流线保持不变则亦为常数而 为常数所以ρ沿流线保持不变P也不变而在增熵过程中由于S增大ρ减小P也亦减小 由上述讨论可知在定常绝能流动中沿流线单位质量气体的总能量不变即由等熵关系式即得定义 称之为无量纲速度 由连续方程可知定常流沿流管流过

• 3一元流体动力学.ppt

  流体力学 泵与风机45欧拉法是以流体运动所处的固定空间为研究对象考察每一时刻通过各固定点固定断面或固定空间的流体质点的运动情况从而确定整个流体的运动规律这种方法称为欧拉法 实际上绝大多数的工程问题并不要求追踪质点的来龙去脉而只分析一些有代表性的断面位置上流体的速度压强等运动要素的变化情况只要分析出每一时刻流体质点经过水嘴处门窗洞口断面上工作区间内时的运动要素就能确定其运动规律这种方法比较简单在流

• 气动-射流元件.ppt

  （一）射流：一束喷出的快速流动的流体S 2

• 一元气体动力学基础.ppt

  单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级一元气体动力学基础安徽建筑工业学院环境工程系 王造奇INDEX理想气体一元恒定流动的基本方程可压缩气流的几个基本概念变截面的等熵流动可压缩气体的等温管道流动可压缩气体的绝热管道流动理想气体一元恒定流动的基本方程可压缩气体　密度变化1.连续性方程积分形式微分形式2.状态方程R——气体常数(空气：287Jkg·K)3.能量方程复习

• 第六章_气体的一维流动.ppt

  § 变截面管流连续方程 在相同温度下不同介质中有不同的声速超声速流二极限状态三临界状态（续）1.常见参考速度四速度系数（续）一激波（续）2?< 2? maxp1p1§ 正激波——激波经过前的气体参数三正激波的传播速度（续）——激波经过后的气体参数11.正激波前后气流参数的关系（续） 3. 一维定常流动微分形式的气体状态方程：一气流速度与通道截面的关系(续）气流由亚声速加速到超声速的喷管(2)喷