§1-6 相变过程及其Q,W, △U, △H的计算一.相变热相变热 ----- 定温, 定压, W′=0的相变过程所吸收或放出的热量α(T ,P)→β(T , P) Qp = △H说明:上公式对可逆相变和不可逆相变都适用。但在可逆相变中,相变热QP可以测量,因此,可逆相变的相变热QP在应用时可查手册;而不可逆相变热不能测量,因此必须通过设计变化途径来求算。相变 -----物质的聚集状态发生变化 l
§1-6 相变过程及其Q,W, △U, △H的计算一.相变热相变热 ----- 定温, 定压, W′=0的相变过程所吸收或放出的热量α(T ,P)→β(T , P) Qp = △H说明:上公式对可逆相变和不可逆相变都适用。但在可逆相变中,相变热QP可以测量,因此,可逆相变的相变热QP在应用时可查手册;而不可逆相变热不能测量,因此必须通过设计变化途径来求算。相变 -----物质的聚集状态发生变化 l
§1-6 相变过程及其Q,W, △U, △H的计算一.相变热相变热 ----- 等温, 等压, W′=0的相变过程所吸收或放出的热量α(T ,P)→β(T , P) Qp = △H说明:上公式对可逆相变和不可逆相变都适用。相变 -----物质的聚集状态发生变化可逆相变中,相变热QP可以测量,可查手册不可逆相变热不能测量,通过设计变化途径来求算 l ( T沸 ,Pl* ) g (T沸 ,Pl* )
§1-6 相变过程及其Q,W, △U, △H的计算一.相变热相变热 ----- 定温, 定压, W′=0的相变过程所吸收或放出的热量α(T ,P)→β(T , P) Qp = △H说明:上公式对可逆相变和不可逆相变都适用。但在可逆相变中,相变热QP可以测量,因此,可逆相变的相变热QP在应用时可查手册;而不可逆相变热不能测量,因此必须通过设计变化途径来求算。相变 -----物质的聚集状态发生变化 l
目录 在非体积功为零且恒压(p1=p2=pe)下热力学第一定律式可写成:第六节 热容对于封闭体系非体积功为零的恒容过程 代入上式得 dH=CpdT 再见
第五、六节 焓和热容 第五节 焓 对于恒容过程,体积功为零,上式可写成: 对于某封闭系统在非体积功为零的条件下热力学第一定律可写成:第五节 焓在非体积功为零且恒压(p1=p2=pe)下,热力学第一定律式可写成:由于U、p、V 均是状态函数,因此(U+pV)也是状态函数,在热力学上定义为焓(enthalpy),用H 表示,即H = U + pV 第五节 焓 式中Qp为恒压过程的热效应。因为焓是状态函
(1-1) 1.4 力在平面坐标轴上的投影和平面汇交力系的合成解 (1)以力的汇交点A为坐标原点建立坐标系Axy求各力在坐标轴上投影代数和 1.5 力矩和力偶MO(Fy)=Fy×0=0MO(F)=-Fd=-F(Ob-ab)=-F(lsinα-hcosα)=F(hcosα-lsinα) 图1-31 力偶的实例与简图a) 驾驶盘上作用有两个力 b)丝锥上作用有两个力 c) 力偶的简图表
按一下以編輯母片標題樣式按一下以編輯母片第二層第三層第四層第五層相变传热焦冬生热科学与能源工程系1内容引言精确解(诺曼(Neumann)解)分析方法—移动热源法近似方法数值方法2一引言相变过程其实就是传热传质过程这类传热现象的基本特征由边界(固液交界面)移动引起的非线性(nonlinearity)化使得此类问题变得更复杂并且每一个问题均有其独特性引起数学处理较为困难的其他因素:在相变前进行中和后其
1.可逆相变化 2.不可逆相变化 是不可逆过程是不可逆过程不随压力而变不可逆程度:基 准返回章首COCOOCCOCO…
16 等容过程热、等压过程热、焓热和功一样,是与过程有关的物理量。但在特定条件下,过程的热却可以变成一个只决定于该系统始态和终态的量。161 等容过程热在等容过程中,系统不做体积功,如果系统也不做非体积功,则热力学第一定律变为ΔU = Q + W = Q = QV1因此,在不做非体积功时,等容过程中所吸收的热在数值上等于系统热力学能的增量。162 等压过程热、焓等压过程是更普遍常见的过程。多数冶金
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