光波的傅里叶分析1.相同频率而有任意振幅和位相的单色光波的叠加时,所得到的合成波仍然是单色光波。2.两个不同频率的单色光波叠加起来,其结果就不再是单色波,波形曲线不再是正弦或余弦曲线。3.反过来,任意一个复杂波也可以分解成一组单色波。周期性波的分析 具有空间周期λ的函数f(z),可以表示成一些空间周期为λ的分数倍(即λ,λ/2,λ/3…)的简谐函数之和。其数学形式为 例:如图2-16空间周期为λ的
25 光波的傅里叶分析1.相同频率而有任意振幅和位相的单色光波的叠加时,所得到的合成波仍然是单色光波。2.两个不同频率的单色光波叠加起来,其结果就不再是单色波,波形曲线不再是正弦或余弦曲线。3.反过来,任意一个复杂波也可以分解成一组单色波。251 周期性波的分析 具有空间周期λ的函数f(z),可以表示成一些空间周期为λ的分数倍(即λ,λ/2,λ/3…)的简谐函数之和。其数学形式为 例:如图2-16
法国数学家、物理学家 三角级数创始1822年,出版《热的分析理论》一书中首次公开研究成果傅立叶两个主要贡献 周期信号可表示为谐波关系的正弦信号的加权和。非周期信号可用正弦信号的加权积分表示。光波的傅里叶分析1.相同频率而有任意振幅和位相的单色光波的叠加时,所得到的合成波仍然是单色光波。2.两个不同频率的单色光波叠加起来,其结果就不再是单色波,波形曲线不再是正弦或余弦曲线。3.反过来,任意一个复杂波
1第二章光波的叠加与分析 波的叠加原理221两个频率相同、振动方向相同的单色光波的叠加(一)三角函数的叠加设两个频率相同、振动方向相同的单色光波分别发自光源S1和S2,在空间某点P相遇,P到S1和S2的距离分别为r1和r2。则两光波各自在P点产生的光振动可以写为3可见:P点的振动也是一个简谐振动,振动频率和振动方向都与两单色光波相同,而振幅A和初位相?分别由上两式决定。进一步:若两个单色光波
第五节 光波的叠加(Superposition of waves) 一、波的叠加原理1二、两个频率相同、振动方向相同的单色光波的叠加(一)三角函数的叠加2可见:P点的振动也是一个简谐振动,振动频率和振动方向都与两单色光波相同,而振幅A和初位相?分别由上两式决定。进一步:若两个单色光波在P点振幅相等。 即a1=a2=a 则P点的合振幅: 3δ= α2 -α1是两光波在P点的位相差此式表明在P点
1第二章光波的叠加与分析 波的叠加原理221两个频率相同、振动方向相同的单色光波的叠加(一)三角函数的叠加设两个频率相同、振动方向相同的单色光波分别发自光源S1和S2,在空间某点P相遇,P到S1和S2的距离分别为r1和r2。则两光波各自在P点产生的光振动可以写为3可见:P点的振动也是一个简谐振动,振动频率和振动方向都与两单色光波相同,而振幅A和初位相?分别由上两式决定。进一步:若两个单色光波
1第二章光波的叠加与分析 波的叠加原理221两个频率相同、振动方向相同的单色光波的叠加(一)三角函数的叠加设两个频率相同、振动方向相同的单色光波分别发自光源S1和S2,在空间某点P相遇,P到S1和S2的距离分别为r1和r2。则两光波各自在P点产生的光振动可以写为3可见:P点的振动也是一个简谐振动,振动频率和振动方向都与两单色光波相同,而振幅A和初位相?分别由上两式决定。进一步:若两个单色光波
式中E0v0为常数且 E0 可以取复数值t(2)持续有限时间的等幅振荡 v?E(v)?2(2)持续有限时间的等幅振荡功率谱为0v0所以再次强调指出在上面的有限正弦振荡和衰减振荡中尽管表达式中含有exp(-i2?v0t) 的因子但 E(t) 已不再是单频振荡了换言之我们只能说这种振荡的表观频率为v0而不能简单地说振荡频率为v0只有以某一频率作无限长时间的等幅振荡才可以说是严格的单色光?v3. 准单
教学目的:1.学会用振幅矢量图解法来表示光波的电振动并能熟练地用来解决同频率振动方向相同的几束光波的叠加问题2.掌握光驻波的特点和规律理解维纳实验的意义3.彻底掌握两个频率相同有一定位相关系振动方向互相垂直的简谐振动叠加规律本章所讨论内容的理论基础:一代数加法:把上面两式相除可得到:P点光强最大:(m=012… ) P点光强最小 即合成波仍然是一个平面简谐波时间(圆)频率也与原光波相同所不
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级1.1 分散系1.2? 溶液浓度的表示方法1.3 稀溶液的通性 1.4 胶体溶液 1.5 高分子溶液和乳浊液 第一章 溶液和胶体 (Solution and Colloids) 学习要求 1.了解分散系的分类及主要特征 2.掌握稀溶液的通性及其应用
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