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单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级??量子力学发展简史 开尔文的这篇演讲名为《在热和光动力理论上空的 19 世纪乌云》动力学理论断言热和光都是运动的方式但现在这一理论的优美性和明晰性却被两朵乌云遮蔽显得黯然失色了 这两朵著名的乌云分别指的是 经典物理在光以太和麦克斯韦-玻尔兹曼能量均分学说上遇到的难题再具体一些指的
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第十九章 量子物理19 - 8 量子力学简介 量子力学 建立于 1923 1927 年间两个等价的理论 —— 矩阵力学和波动力学 . 相对论量子力学(1928 年狄拉克):描述高速运动的粒子的波动方程 . 薛定谔(Erwin Schrodinger18871961)奥地利物
由于微观粒子具有波粒二象性,其位置与动量不能同时确定 所以已无法用经典物理方法去描述其运动状态用波函数来描述微观粒子的运动 一波函数及其统计解释1 波函数1(1) 经典的波与波函数 经典波为实函数2(2)量子力学波函数(复函数)自由粒子的能量和动量是确定的,其德布罗意频率和波长不变 ,可认为是一平面单色波 波列无限长,根据不确定原理 ,粒子在 x方向上的位置完全不确定3 自由粒子平面波函数2 波函
由于微观粒子具有波粒二象性,其位置与动量不能同时确定 所以已无法用经典物理方法去描述其运动状态用波函数来描述微观粒子的运动 一波函数及其统计解释1 波函数1(1) 经典的波与波函数 经典波为实函数2(2)量子力学波函数(复函数)自由粒子的能量和动量是确定的,其德布罗意频率和波长不变 ,可认为是一平面单色波 波列无限长,根据不确定原理 ,粒子在 x方向上的位置完全不确定3 自由粒子平面波函数2 波函
量子力学 建立于 1923 ~ 1927年间,两个等价的理论 矩阵力学和波动力学相对论量子力学(1928 年,狄拉克):描述高速运动的粒子的波动方程 薛定谔(ErwinSchrodinger,1887~1961)奥地利物理学家1926年建立了以薛定谔方程为基础的波动力学,并建立了量子力学的近似方法 一波函数 概率密度1)经典的波与波函数2)量子力学波函数(复函数)3)波函数的统计意义二 薛定谔方
量子力学 建立于 1923 ~ 1927年间,两个等价的理论 矩阵力学和波动力学相对论量子力学(1928 年,狄拉克):描述高速运动的粒子的波动方程 薛定谔(ErwinSchrodinger,1887~1961)奥地利物理学家1926年建立了以薛定谔方程为基础的波动力学,并建立了量子力学的近似方法 一波函数 概率密度1)经典的波与波函数2)量子力学波函数(复函数)3)波函数的统计意义二 薛定谔方
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由于微观粒子具有波粒二象性,其位置与动量不能同时确定 所以已无法用经典物理方法去描述其运动状态用波函数来描述微观粒子的运动 一波函数及其统计解释1 波函数1(1) 经典的波与波函数 经典波为实函数2(2)量子力学波函数(复函数)自由粒子的能量和动量是确定的,其德布罗意频率和波长不变 ,可认为是一平面单色波 波列无限长,根据不确定原理 ,粒子在 x方向上的位置完全不确定3 自由粒子平面波函数2 波函
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