比定容热容和比定压热容第一节 气体一维流动的基本概念代入声速公式得Ma<1 马赫角 声速公式当v=vmax时 对完全气体状态方程取对数后微分 得整理成得喷管喉部面积将等熵关系式取对数后微分有 由马赫数定义式 得 第七节 实际气体在管道中的定常流动
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级工程流体力学第六章 粘性流体的一维定常流动第一节 黏性流体总流的伯努利方程第二节 黏性流体的两种流动型态 第三节 流动损失分类第四节 圆管中流体的层流流动第五节 圆管中流体的紊流流动第六节 沿程阻力系数的实验研究第七节 非圆形截面管道沿程损失的计算第八节 局部损失的计算第九节 管 道 水 力 计 算第
§ 变截面管流连续方程 在相同温度下不同介质中有不同的声速超声速流二极限状态三临界状态(续)1.常见参考速度四速度系数(续)一激波(续)2?< 2? maxp1p1§ 正激波——激波经过前的气体参数三正激波的传播速度(续)——激波经过后的气体参数11.正激波前后气流参数的关系(续) 3. 一维定常流动微分形式的气体状态方程:一气流速度与通道截面的关系(续)气流由亚声速加速到超声速的喷管(2)喷
c(1) 扰动传播速度和音速 在滞止状态的流线上取两点1和2对于等熵流动dS=S2-S1=0则有在等熵流中S沿流线保持不变则亦为常数而 为常数所以ρ沿流线保持不变P也不变而在增熵过程中由于S增大ρ减小P也亦减小 由上述讨论可知在定常绝能流动中沿流线单位质量气体的总能量不变即由等熵关系式即得定义 称之为无量纲速度 由连续方程可知定常流沿流管流过
讨论:马赫数表示:第二节 气体特定状态和参考速度速度系数第三节 正激波二激波的形成和厚度vsP2ρ2T2四正激波前后气流参数的关系 波阻前提: 定比热容完全气体一维定常绝能等熵流激波出现时另当考虑流动状态2dp>0喉部面积(3)
t mainFrame 气体的一维流动 6-1? 飞机在20000m高空(-℃)中以2400kmh的速度飞行试求气流相对于飞机的马赫数??????????[]6-2? 过热水蒸气()在管道中作等熵流动在截面1上的参数为:℃如果截面2上的速度为求该处的压强p2????????????????????????????????????[]6-3? 空气()在400K条件下以声速流动试确定(1)
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第六章 气体的流动6-1 稳定流动时气流的基本方程式 稳定流动:管道内各点的状态及流速流量等都不随时间变化 假设:①状态及流速只沿流动方向变化②流动中能量转换过程是可逆的 分析气体流动过程所依据的主要方程式:①连续性方程式②能量方程式③动量方程式④状态方程式由能量守恒关系有:对其取对数再求微分有:上二式称为稳
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用文丘里流量计测空气流量入口直径d1=喉部直径d2=入口处绝对压强p1=138000 Pa温度t1=17 ℃喉部绝对压强p2=117000Pa试求质量流量qm 设过程为等熵γ=空气R= 287Jkg·K 不计重力由等熵能量方程有由气体状态方程 得 图示某超音速风洞设计参数Ma=2喉部面积喷管入口处压强(绝对)p0=温度为38 ℃速度不计设流动等熵试计算喉部和工作段
第八章 根据连续性方程动量方程考虑到扰动是微弱的采用相对坐标系可推导得声速方程式声速公式这就是等熵过程的声速计算公式 (2)声速在一定程度上反映了流体压缩性的大小<1时密度的相对变化量小于速度的相对变化量即2. Ma>1(超声速)时:Ma<1dA<08-2 一元气流的流动特性5.流动参数与马赫数的关系4.滞止参数与临界参数关系式为:喷管的质量流量④pp0<p﹡p0时喷管出口速度为声速出口断面M=
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