图 3-2 面电流密度 107 ×107 图 3-5 同轴线横截面 安培定律指出:在真空中载有电流I1的回路C1上任一电流元dl1对另一载有电流I2的回路C2上任一电流元dl2的作用力表示为 1. 磁通连续性原理 上式是磁通连续性原理的微分形式它表明磁感应强度B是一个无源(指散度源)场 由于 解: r>a 使用矢量恒等式 (类比电位公式)上式中若再取l>>r 则有 r
2. 电介质所谓电介质就是不导电的介质如空气纯净水玻璃橡胶等它们的特点是绝大部分电荷处于束缚状态不像导体内有自由移动的电子在点电荷q的电场中任取一条曲线上的连续AB两点如图所示则静电场E(r)沿此曲线的线积分为在球面坐标系中解:由式()可知解:由边界条件可知界面上没有自由电荷所以有根据高斯散度定理它的微分形式为()图 下面考虑磁场强度H根据安培环路定理得1. 自感例一个半径为a的无限长
库 仑 定 律 电 场 强 度 电 位 函 数 电 偶 极 子(1)线电荷带电导体球的场分布 电通量电感应强度或电位移矢量微分形式用旋度描述电场:电位函数极化的结果在电介质的内部和表面形成极化电荷这些极化电荷在介质内激发与外电场方向相反的电场2. 同轴线内外导体间单位长度的电容电通密度 的法向分量满足的边界条件 界面上无自由电荷分布即ρS=0边界条件变为 单位为安培A其中 表示导电媒质的
电荷之间相互作用力通过电场传递 2)由毕奥—沙伐定律可以导出恒定磁场的基本方程(B 的散度与旋度)可以作为判断一个矢量场能否成为恒定磁场的必要条件图 B 的通量图 一载流导线 I 位于无限大铁板上方的磁场分布(B 线)图 证明安培环路定律用图取安培环路 交链的部分电流为2. 媒质的磁化(Magnetization)Am2 电量在镯环中 有限故H
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第三章 静态电磁场第三章 静态电磁场 静电场稳恒电场和稳恒磁场都不随时间变化统称为静态场静态情况下有 麦克斯韦方程简化为 可见电场与磁场是相互独立的故可分别讨论本章从麦克斯韦方程出发分别介绍关于静电场稳恒电场和稳恒磁场的处理方法3.1 静电场的电位 3.1.1 静电场的电位 静电场的场方程为由于
第三章恒定磁场联立求解根据惟一性定理36 镜像法=铁磁中磁感应强度 H2=0 吗?解:镜像电流铁磁中磁场分布的特点:解:镜像电流例 363若载流导体 I 置于铁磁物质中,此时磁场分布有什么特点呢?图 线电流 I 位于无限大铁磁平板中的镜像37电 感371自感回路的电流与该回路交链的磁链的比值称为自感。 L = 内自感 Li + 外自感 L0求自感的一般步骤:例 371 试求图示长为 l的同轴电缆的
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