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单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级近似方法:微扰与变分微扰方法:与时间无关(定态微扰) 与时间有关(量子跃迁)定态微扰:简并非简并第五章 微扰理论一适用条件 求解定态薛定谔方程 比较复杂无法直接求解若可将其分成两部分 §5.1 非简并的定态微扰的本征值和本征函数可以求出则方程(1)就可以通过逐步近似的方法求解二微扰论的基本方程 设 的本征值和
近似方法:微扰与变分 微扰方法:与时间无关(定态微扰) 与时间有关(量子跃迁) 定态微扰:简并非简并 第五章 微扰理论 一适用条件 求解定态薛定谔方程 比较复杂无法直接求解若可将其分成两部分 § 非简并的定态微扰 的本征值和本征函数可以求出则方程(1)就可以通过逐步近似的方法求解 二微扰论的基本方程 设 的本征值和本征函数已经全部求出: 的本征方程(1)式变
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级 由于Schr?dinger方程的复杂性只有少数几个问题能精确求解大部分情况下只能采用近似方法求解本章主要介绍用Schr?dinger方程求解实际物理问题的近似方法第5章 近似方法 主要内容:§5.1非简并定态微扰理论 线性谐振子和基态氢原子的极化§5.2 简并定态微扰理论 Stark效应 §5.3 变
第卷第 期
第10章含时微扰与量子跃迁1一、含时微扰设体系的薛定谔方程 §101含时微扰与跃迁概率t=0时,体系处于定态,定态薛定谔方程2t≠0时为微扰体系,微扰体系的波函数将(5)式代入(2)可得求和可得上式为系数随时间变化速率。3w为体系从能级En跃迁到Em的频率仿定态微扰方法,引入一个表征微扰程度的参数l,并将系数an(t)展开仿定态微扰,可求得一级微扰的波函数/系数4当t=0时,体系处于定态k,即令
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An Introduction to D
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以上公式中的导数 称为全导数.其中练习:P36413解:而所确定的
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