单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级§7 晶体对X射线的衍射— 晶体结构分析原理 热发射的自由电子?高压加速(数万伏)?金属靶拦截?白色X射线特征X射线 波长:0.52.5埃晶体中原子间距(1埃)与x射线波长相近所以可作为x射线衍射光栅 二 X射线与晶体的相互作用X射线晶体反射(极少)光电效应透过(绝大部分)散射不相干散射相干散射(是x射线在晶
固体物理 Solid State Physics西南科技大学固体物理 Solid State Physics西南科技大学固体物理Solid State Physics第一章 晶体结构第九节晶体对X射线的衍射01_09 晶体对X射线的衍射——X射线的发现X射线管104105V 阳极(对阴极)阴极古茨彼德的X射线照片 ——1880年德国物理学家哥尔茨坦在研究阴极射线时就注意到阴极射线管壁上会发出
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第三章:晶体的X射线衍射1. 由N个原子组成的体系的X射线相干散射衍射 体系的散射波=所有原子散射波的叠加电场强度矢量 位相差 设入射X射线波矢为 散射波波矢为 散射矢量取体系中某一原子为坐标原点O令其散射波位相为0
◆缺陷一个典型从X射线衍射仪中得到的衍射谱3X射线以及X射线衍射学发展历程Wilhelm Conrad Roentgen Germany Munich UniversityMunich Germany1845 - 1923衍 射衍射技术与设备(第五章)(1)产生原理—重点(2)产生条件—重点(3) X射线管(4)过程演示1产生条件引自中南大学钨灯丝(1)产生原理X-射线成像4W1A生物大分子特
2 X射线结晶学晶态结构示意图 在适当的条件下 晶体能自发的长出由晶面晶棱晶顶等几何元素围成的凸多面体 这种性质就称为晶体的自范性. 凸多面体的晶面数(F)晶棱数(E)和顶点数(V)相互之间的关系符合公式晶体的固定熔点性(锐熔性)点阵的定义9在二维方向上排列的阵点 即为平面点阵.15空间点阵简单P 正交P 单斜P 晶 胞 的 两个要素 NaCl晶胞:各离子的分数坐标为(可互换)
连续X射线i3Kβ透过X射线强度为I=I0e-uH质量吸收系数与X射线波长的如图:由一系列吸收突变点和这些突变点之间的连续曲线组成在突变点处的波长称为吸收限吸收限与光电吸收有关存在KLM系等吸收限系Kα第二节 晶体对X射线的衍射由于X射线的波长短穿透能力强它不仅能使晶体表面的原子成为散射波源而认还能使晶体内部的原子成为散射波源在这种情况下应该把衍射线看成是由许多平行原子面反射的反射波振幅叠加的结
n=2(L)K系辐射钼靶采用锆为滤片只有同时满足三个方程的方向上才会出现衍射.同时Bragg把衍射看作是平面点阵上的反射只有相邻两个面之间的波程差为波长的整数倍时 衍射才会发生. 这一条件就是Bragg方程:Ic:晶胞在hkl衍射方向上散射X射线的强度 晶体的衍射强度数据经过校正后只与结构因子的平方有关晶胞含有一个原子其分数坐标为(000)晶胞含有二个原子其分数坐标为(000)(12121
2d4dhkl根据布拉格方程Sin ?不能大于1即:2d sin q = nl10(d) 体心正交: a= b= c=相对强度是用某种规定的标准去比较各衍射线的强度而得出的强度相对比值实际上是由I累积除以I0及一定的常数值而来162?dF2320电子可知晶胞中(hkl)晶面的衍射强度 F = 2f F2 = 4f 2当h k l中有两个奇数或两个偶数时则在(hk)(kl) 和(hl)
§1-7 晶体x光衍射 ???? 一. 概述 入射x光子和晶体的束缚较弱的核外电子相互作用入射X光子使晶体中的电子产生强迫振动进而发出次级球面波???? 次级球面波的波长与入射光的相同方向可以不同不同电子发的球面波间可以满足相干条件 ???? X光子的波长和原子的尺寸相当原子不同部
1)晶格:这种抽象的用于描述原子在晶体中排列形式的几何空间格架称为晶格其示意图1如下所示:图2b.晶胞棱边长abc分别为OXOYOZ轴上的度量单位求出待定晶面在三个坐标轴上的截距A晶面在三个坐标轴上的截距分别为∞11 晶向指数:现以图3立方体晶格中晶向OE为例说明晶向指数的确定方法 a.在晶格中设空间坐标轴OXOYOZ坐标轴的原点O应在所求晶向的直线上 结点(格点)结点指数??结点:点阵中的点称为
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