从本门课程一开始我们就强调从最宏观的角度:微波工程有两种方法——场论的方法和网络的方法 首先我们要把传输线理论推广到波导由微波双导线发展到波导是因为当其它人或物靠近双导线时会产生较大影响这说明:传输线与外界有能量交换它带来的直接问题是:能量损失和工作不稳定究其原因是开放(Open)造成的特点 波导(Waveguide)很多书从概念上认为是双导线两侧连续加对称λ4枝节直到构成封闭(Close
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二层第三层第四层第五层第3章 微波传输线第一节 广义传输线理论从本门课程一开始我们就强调从最宏观的角度:微波工程有两种方法——场论的方法和网络的方法 首先我们要把传输线理论推广到波导由微波双导线发展到波导是因为当其它人或物靠近双导线时会产生较大影响这说明:传输线与外界有能量交换它带来的直接问题是:能量损失和工作不稳定究其原因是开放(O
第3章 广义传输线理论 复数形式的麦克斯韦方程组 以直角坐标系为例五波导的一般解(3-16)磁场截止波长BACKEXIT若将等相位面在一个周期T内移动的距离定义为相波长则有1. 相速和相波长EXIT 这里所说的波导色散现象与基于媒质特性产生的色散现象不同由于我们已假定波导中媒质是线性的即不随频率而变化所以波导中电磁波产生色散的原因是由波导系统本身的特性(即
Raystech Electronics Co. Electronics Co. Electronics Co. Ltd.传输线理论Tommymobile. 13534045922E-Mail. B Fortune PlazaShennan AvenueFutian DistrictShenzhen 20121007传输线理论及推导特性阻抗与传播常数对称振子输入阻抗单极天线输入阻抗2均匀传
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传输线有长线和短线之分所谓长线是指传输线的几何长度与线上传输电磁波的波长比值(电长度)大于或接近1反之称为短线 当频率提高到微波波段时这些分布效应不可忽略所以微波传输线是一种分布参数电路这导致传输线上的电压和电流是随时间和空间位置而变化的二元函数 式中 1. 已知传输线终端电压U2和电流I2沿线电压电流表达式-入射波和反射波沿线的瞬时分布图如图 平行双线和同轴线:
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单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第二章 传输线理论 2-1 引 言 一传输线的种类大致可分三种(1)TEM波 (2)TETM波 (3)表面波二分布参数及分布参数电路 传输线有长线和短线之分所谓长线是指传输线的几何长度与线上传输电磁波的波长比值(电长度)大于或接近1反之称为短线长线分布参数电路 短线集
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第三章 传输线理论电磁波解的分类传输线同轴传输线带状线与微带线端接负载的传输线用电抗元件进行阻抗匹配多节 变换器的近似理论瞬态传输线3.1 电磁波解的分类 在不考虑源的情况下电场和磁场是齐次的矢量亥姆霍兹方程 即
标题样传输线方程信号源频率很高或损耗很小时:其特征阻抗可近似为:双导线的特征阻抗为:同轴线的特征阻抗为:反射系数与输入阻抗常数阻抗圆输入导纳归一化得归一化输入导纳的实部和虚部史密斯圆图的简单用法(1)A史密斯圆图的应用(2)1. 线性与非线性 2. 可逆与非可逆3. 无耗与有耗4. 对称与非对称
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