第五章 时变电磁场 如图5-1所示一个宽为长为的矩形导体框放置在磁场中磁感应强度为导体框静止时其法线方向与呈角求导体框静止时或以角速度绕轴旋转(假定时刻)时的感应电动势解 由于 据 导体框静止时 导体框旋转时 设图5-2中随时间变化的磁场只有轴分量并沿轴按的规律分布现有一匝数为N的线圈平行于平面以速度沿轴方向移动(假定时刻线圈几何中心处)求线圈中的感应电动势解 据
◇ 在时变电磁场中电场与磁场都是时间和空间的函数变化的磁场会产生电场变化的电场会产生磁场电场与磁场相互依存构成统一的电磁场一电磁感应现象与楞次定律当回路以速度v运动时在时变情况下 是电位移矢量对时间的变化率具有电流密度的量纲称为位移电流密度 全电流(高斯定律) 电场线与磁场线相互交链自行闭合从而在空间形成电磁波例设外加电场为Ee 则有 在不同媒质的分界面上媒质的电磁参数???发生突变因而分界面
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第五章时变电磁场 主要内容: 本章在介绍法拉第电磁感应定律及位移电流假说之后导出麦克斯韦方程组和它在电磁边界上的形式再由麦克斯韦方程组的限定形式导出坡印廷定理及波动方程在引入动态位的概念之后导出动态位所满足的达朗贝尔方程并通过其解的物理意义引入滞后位在介绍时谐场的复数表示之后介绍麦克斯韦方程组坡印廷
·8 ··9· 第4章 时变电磁场在时变的情况下,电场和磁场相互激励,在空间形成电磁波,时变电磁场的能量以电磁波的形式进行传播。电磁场的波动方程描述了电磁场的波动性,本章首先对电磁场的波动方程进行讨论。在时变电磁场的情况下,也可以引入辅助位函数来描述电磁场,使一些复杂问题的分析求解过程得以简化。本章对时变电磁场的位函数及其微分方程进行了讨论。电磁能量一如其它能量服从能量守恒原理,本章将讨论电磁场
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第六章 时变电磁场6.1 法拉第电磁感应定律6.2 位移电流6.3 麦克斯韦方程组6.4 不同介质分界面上的边界条件6.5 正弦电磁波6.6 波动方程功率流坡因亭主 要 内 容位移电流麦克斯韦方程边界条件正弦电磁场电场磁场矢量不仅是空间坐标的函数而且是时间的函数这样的场称为时变电磁场在时变电磁场中电场与磁场互相依存互相制约已不
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级 第 6 章 时变电磁场 ◇ 在时变电磁场中电场与磁场都是时间和空间的函数变化的磁场会产生电场变化的电场会产生磁场电场与磁场相互依存构成统一的电磁场 ◇ 英国科学家麦克斯韦提出位移电流假说将静态场恒定场时变场的电磁基本特性用统一的电磁场基本方程组概括电磁场基本方程组是研究宏观电磁现象的理论基础 静电场和恒定
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级1第4章 时变电磁场 本章内容 4.1 波动方程 4.2 电磁场的位函数 4.3 电磁能量守恒定理 4.4 惟一性定理 4.5 时谐电磁场24.1 波动方程 在无源空间中设媒质是线形各向同性且无损耗的均匀媒质则有 无源区的波动方程 波动方程 —— 二阶矢量微分方程揭示电磁场
正弦电磁波 由物理学知穿过闭合线圈中的磁通发生变化时线圈中产生的感应电动势 e 为 I?在静电场中由于 自然不存在位移电流 电磁感应定律表明时变磁场可以产生时变电场因此麦克斯韦引入位移电流概念以后预见时变电场与时变磁场相互转化的特性可能会在空间形成电磁波高斯定律 假使我们已知此处
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第六章时变电磁场麦克斯韦方程组序时变电磁场的位函数时变电磁场的波动性和波动方程时变场的坡印廷定理解的唯一性定理 第 6 章 时变电磁场 ? 在时变电磁场中电场与磁场都是时间和空间的函数变化的磁场会产生电场变化的电场会产生磁场电场与磁场相互依存构成统一的电磁场 ? 英国科学家麦克斯韦将静态场恒定场时变
第 4 章 时变电磁场电磁场与电磁波第4章 时变电磁场1 本章内容 4.1 波动方程 4.2 电磁场的位函数 4.3 电磁能量守恒定律 4.4 惟一性定理 4.5 时谐电磁场24.1 波动方程 在无源空间中设媒质是线性各向同性且无损耗的均匀媒质则有 无源区的波动方程 波动方程 —— 二阶矢量微分方程揭示电磁场的波动性 麦克斯韦方程 ——
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