第三章:运动方程的积分(体系的不变量)1运动方程 Euler-Lagraingian 方程:2s个2体系的几种不变性:相应地有不变量注意:对特定的s个自由度体系,状态量为2s个,运动积分有2s-1个,而上面几个则是普遍的,联系着时空的对称性Now: 可以设想,对自由度比较少的体系,不需要考虑运动方程而只需要应用不变量关系,就可求解其运动关系 ,或者,对多自由度体系,即使运动积分不能完全确定体系的
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第四章海水运动基本方程引言一研究对象:海水运动二研究目的如何描述海水的运动海水的运动是如何产生的对不同形式的海水运动哪些影响因子至关重要三描述海水运动状态和变化的基本变量矢量场:速度( )标量场:温度 盐度 密度 压强 四研究方法:数学物理方法第一节 海水运动方程第二节 海水层流运动基本方
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dAlembert 原理:任何质量m的动量变化率等于作用在这个质量上的力单层厂房受侧向力 作用下发生侧位移?立柱中会产生与 平衡的水平剪力 若逐渐缓慢地撤掉 则立柱与横梁逐渐回到平衡位置说明结构有恢复平衡的能力即存在弹性恢复力若侧移较小两个立柱在弹性范围内弹性恢复力与侧移成正比在建筑物中产生阻尼耗散能量的因素()c(3)列小车水平向平衡方程(3)平面内质量为m半径为r的均布质量圆盘作
时间:第一周星期五()下午1:00 — 4:00地点:X6220说明:以自然班为单位元本基本粒子第四篇 振动与波动简谐振动简谐振动集中弹性扩展:离系统平衡位置的位移判据二:任何一个物理量对时间的二阶导数与其本身成正比且反号时该物理量的变化称为简谐振动曲线族称为相图o固有角频率2. 振幅A :3. 时:每变化x2 振动超前x1振动x0t(a) 解:振动系统为(2m k)第二阶段:
1 Tggearthxy h [ ]Tbodyuv wcos cos cos sin sin(sin sin cos cos sin ) (sin sin sin cos cos ) sin cos(cos sin cos sin sin ) (cos sin sin sin cos ) cos cosggu xv yw hθψ θ ψ θφθ ψ φ ψ φ θ ψ φ ψ φ θφθ ψ
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第三章飞行器的运动方程 刚体动力学方程的推导1.刚体飞行器运动的假设1)认为飞行器不仅是刚体而且质量是常数2)假设地面为惯性参考系即假设地面坐标为惯性坐标3)忽略地面曲率视地面为平面4)假设重力加速度不随飞行高度而变化5)假设机体坐标系的平面为飞行器对称平面且飞行器不仅几何外形对称而且内部质量分布亦对称惯性积2.旋转坐标系中向量的导数设活动坐标系具有角速度(见图-1)向量在此坐标系中的分量为即
动量传递及其运动方程班级:08化工(2)班 姓名:姜嘉宝 学号:0803022007摘 要:在化学工程中动量传递理论不仅应用于与流体输送有关的单元操作过程中而且它还是研究热量与质量传递的基础关键词:动量传递运动方程层流涡流动量传递既可由分子的微观运动引起也可有旋涡混合造成的流体微团的宏观运动引起按照传递机理不同前者称为分子动量传递后者称为涡湍动量传递在做层流运动的流体内
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