n1二格波的简约性质简约区Nna为倒格矢于是原胞中两种不同原子的振动位相差当q?a时 ?取极小值:当q?0时原胞内两种原子的振动位相完全相同q的分布密度:l设格波解:推广:对于复式晶格若每个原胞中有s个原子由运动方程可以解得3s个?与q的关系式(即色散关系式)对应于3s支格波其中3支为声学波(一支纵波两支横波)3(s-1)支为光学波所以有q-q±Gn (由于Rl为任意格矢)即: ?j(q±Gn)=
第七节 晶体振动的非简谐效应371热膨胀本节主要内容:372热传导373晶体的状态方程和热膨胀§37晶体的非简谐效应简谐近似:(1)在简谐近似的情况下,晶格原子振动可描述为3N个线性独立的谐振子的迭加,各振子间不发生作用,也不交换能量;(2)晶体中某种声子一旦产生,其数目就一直保持不变,既不能把能量传递给其他声子,也不能使自己处于热平衡状态。用简谐近似理论不能解释晶体的热膨胀和热传导现象。晶体的非
激光 (laser)—— 1. 高方向性3. 高相干性 脉冲瞬时功率可达 1014 W 可用于精密加工医学 则在单位体积中单位时间内从E2 ? E1自发辐射的原子数为: N28 B21 —— 受激辐射系数A21 W12 B21 —— 爱因斯坦系数光波的频率 相位偏振态受激辐射系数●忽略激发的方式可以有光激发和原子碰撞激发等四. 光学谐振腔焊接(烧熔):迅速 非接触 可在空气中进行激光手
第六章 金属电子论(6学时)第一节????费米统计和电子热容量 第二节?? 功函数与接触电势 第三节?? 分布函数 波尔兹曼方程(2学时)第四节? 弛豫时间近似和电导率公式 第五节????各向同性弹性散射和弛豫时间第六节? 晶格散射和电导(2学时)第七节? 波尔兹曼方程的局限性 Kubo—Green wood公式第八节? 非晶态金属的电阻率及其温度关系 第九节 金属-绝缘体转变
03_08_晶体热容的量子理论 —— 晶格振动与晶体的热学性质调查结果强调科普性的东西强调固体物理的应用倾向的专题:超导体和半导体生物材料纳米材料磁性材料记忆合金热电材料石墨烯(碳纳米管)隐形材料光电材料液晶材料爱因斯坦相对论宇宙大爆炸时空黑洞计算机在材料上的应用碳纤维萤光材料耐高温冲击陶瓷固体穿透材料晶体物理的基础晶体学中的惯习现象通信电子材料原理(电子材料及技术)轻合金材料及精密成型军事和国
合肥工业大学电物学院第 页第 页第一章 晶体的结构 第 页第一章 晶体结构和X射线衍射第 页第一章 晶体结构和X射线衍射第 页第二章 晶体的结合第 页第二章 晶体的结合第 页第二章 晶体的结合第 页第二章 晶体的结合第 页第三章 晶体振动与晶体的热学性质§1.1 晶体的共性固体分为两大类:晶态和非晶态非晶态:又叫过冷液体没有长程序无固定的熔点 晶态:内部原子和分子的排列是有规则的
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第一章 半导体材料1 半导体材料物理基础 1.1 半导体中的电子状态 1.2 半导体的电学性质 1.3 半导体的光学性质 1.4 半导体磁学性质能带的准自由电子物理模型金属中的准自由电子(价电子)模型 1.1 半导体中的电子特征金属中的自由电子除去与离子实相互碰撞的瞬间外无相互作用电子所受
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级 碳原子有6个电子在基态4个电子填充了1s 和2s 轨道(每个轨道有正反自旋的一对电子)剩下两个电子在2p 壳层 在这种情况下只有两个2p 电子是未配对的但是在金刚石中每个碳原子与4个近邻原子以共价键结合轨道杂化金刚石中的共价键不是以碳原子的基态为基础的而是由下列2s 和2p 波函数组成的新的电子状态
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级《固体物理》2010-2011年 下学期赵明文(山东大学物理学院)山东大学物理学院基地班课程绪 论二十世纪以前人们仅仅从材料规则的外形来推测材料内部的微观结构凡草木花多五出雪花独六出 --- 《韩诗外传》西汉雪花的六角对称性是其内部周期性结构的体现 --- 《六角雪花论》J. Ke
表示随机变量X取值不大于实数x同时随机变量已知二维随机变量① F(x y)关于x和y都是单调不减的(x1 y1) X x1 x2 … xi … p11 p21 ... Pi1 ... p12 p22 ... Pj2 ...
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