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  36平行平板产生的干涉分波前法（杨氏干涉）缺点：空间相干性小光源条纹亮度大光源分振幅法(平板干涉)优点：即可以用扩展光源又可以获得清晰条纹矛盾矛盾解决β=0处的等倾干涉两个单色相干点光源在空间任意一点相遇，都能观察到清晰的干涉条纹，称为非定域干涉，如点光源照明的杨氏干涉实验。在扩展光源情况下，能够得到清晰条纹的特定平面域称为定域面。所观察到的条纹为定域条纹。361 条纹的定域362等倾条纹其中附加

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  第36节平板的双光束干涉第二节中讨论了分波前干涉,这类干涉,由于空间相干性的限制(即分波前干涉法的干涉孔径角 β总有一定大小,而且有βb≤λ条件),只能使用有限大小的光源,实际应用中往往不能满足对条纹亮度的要求(激光光源除外)为了使用扩展光源,必须实现β=0的干涉,这就是本节要讨论的平板的分振幅干涉平板的分振幅干涉利用平板的两个表面对入射光的反射和透射,使入射光的振幅分解成两部分,这两部分光波相遇

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  单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级2.1　双光束干涉2.1.1 产生干涉的基本条件1.两束光的干涉现象2.产生干涉的条件3.实现光束干涉的基本方法2.1.2 双光束干涉1.分波面法双光束干涉2.分振幅双光束干涉46202211.两束光的干涉现象光的干涉：指两束或多束光在空间相遇时 在重叠区内形成稳定的强弱强度分布的现象 稳定：用肉眼或记录仪器能观察到或记录到条

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  相邻两反射光之间的光程差为所有反射光在P点叠加其合成场复振幅 多光束干涉图样特点 透射光的特点若用条纹的半峰值全宽度(简称半值宽度)ε=Δ?表征干涉条纹的锐度则当滤波宽度

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  光在介质分界面上的反射与折射（A）光在电介质分界面的反射与折射（第二节）（1） Snell定律（传播方向）（2）菲涅耳公式（振幅、位相、能量和偏振等）（3）全反射和倏逝波（B）光在金属界面的反射与透射（第三节）（1）金属内的透射波（趋肤效应）（2）金属表面的反射A）光在电介质分界面的反射与折射连续条件：由麦式方程组可知，在没有传导电流和自由电荷的介质中，磁场强度B和电位移矢量D的法向分量在界面上连

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  43 多光束干涉原理在薄膜理论中的应用多光束干涉的应用－光学薄膜作用：增反、增透、分光、滤光431 单层膜膜的反射比和透射比正入射时：等效折射率：正入射：斜入射：对于斜入射的情况，只需做等效折射率的代换。给出哪三种信息？工作波长正入射时的反射比：全增透膜的折射率：432 双层膜和多层膜双层增透膜

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• 2.6平行平板得多光束干涉及应用1.ppt

  第四章 多光束干涉与光学薄膜意义 对前述双光束干涉，其光强分布（设A1=A2）满足：其光强分布曲线如图示（黑线）：①各条纹光强介于4A12（最大值）和0（最小值）之间，随δ的连续变化而缓慢变化。②亮、暗条纹均有一定宽度，所以在实际观察和测量中不能准确测定最大、最小值的位置；③若A1≠A2，最小值不为0，条纹可见度低。实际测量中，要求亮条纹十分狭窄、明亮且被较宽阔而黑暗的区域（暗条纹）隔开。即：仅在