光磁共振实验中关于扫场的讨论黄 飞 光科 0572425 扫场信号类型三角波扫场磁共振信号测量地磁场水平分量方波扫场光抽运信号 输出到扫场线圈的电压不是单纯的交 流含有一定直流分量直流分量产生机理 该直流量伴随着纯交流三角波而存在 且其方向也随着其改 变对于产生的 方波信号也
光泵磁共振相关问题的讨论 任堃(复旦大学材料科学系电子科学与技术0530095)1简述实验原理2分析光泵磁共振实验中产生各种光抽运信号的原因论水平磁场对光抽运信号的影响本实验研究的是铷的气态自由原子铷在弱磁场B中超精细结构中的各能级进一步发生塞满分裂形成塞曼子能级如图所示铷原子塞曼分裂能级图实验条件1调节垂直磁场线圈使垂直合成磁场为零2改变水平磁场(扫场周期T2>驰豫时间 )观察光抽运信号变化实验
0530045 张巍山 材料物理 光泵磁共振实验中关于异常共振信号的尝试性解释 材料物理 张巍山 05300450530045 张巍山 材料物理 实验基本原理光抽运过程0530045 张巍山 材料物理 实验基本原理磁共振过程 共振方式 外加射频场 共振效果 偏极化被破坏 共振条件为 0530045 张巍山 材料物理 实验基本原理光泵磁共振信
光磁共振实验摘要:二十世纪五十年代初期A·Kastler等人发展光抽运(Optical Pumping)技术1966年 A·Kastler 由于在这方面的贡献而荣获诺贝尔奖光抽运是用圆偏光束激发气态原子的方法以打破原子在所研究的能级间玻耳兹曼热平衡分布造成所需的布居数差从而在低浓度的条件下提高了共振强度在相应频率的射频场激励下可观察到磁共振信号在探测磁共振信号方面不直接探测原子对射频量子的发射或吸
2013624??光泵磁共振实验李超然 103001900582013624实验原理Rb的能级图5P5S52P1252P3252S12F=2F=1F=2F=1MF210-1-2210-1-201-101-1ΔMF = 1仪器和光路Rb灯偏振片滤光片Rb光电探测器垂直磁场线圈水平磁场线圈??塞曼分裂光抽运信号B = 0B = 0磁场小 => 弛豫时间短磁场大 => 弛豫时间长弛豫时间与那些因素有关(
光泵磁共振一. 实验目的(1)掌握光抽运和光检测的原理和实验方法加深对原子超精细结构光跃迁及磁共振的理解(2)测定铷同位素85Rb和87Rb的gF因子地磁场垂直和水平分量二实验原理光泵磁共振就是用光来检测和发现磁共振这种磁共振可发生在一组塞曼能级之间或超精细结构之间而不限定原子或分子是处于基态还是处于激发态由于光子能量是射频量子能量的106107倍通过检测光子来探察射频量子的吸收或发射容易得多1铷
光磁共振实验报告11180226 艾孜买提江·艾沙江摘要:本实验以光抽运的方法来研究气态原子基态及激发态的精细结构和超精细结构塞曼能级间的磁共振在加深对原子超精细结构的理解的基础上使用DH807A型光磁共振实验装置观察光抽运信号以此来测定铷原子(Rb85Rb87)的超精细结构塞曼子能级的朗德g因子关键词:光抽运塞曼分裂铷原子偏极化引言: 波谱学方法利用物质的微波或射频共振来研究原子的精细
201516??光泵磁共振实验现象的理论分析王笔耕 11307110231主要内容光泵磁共振背景及实验原理简述图线各部分特征及相应参数条件 ①不同仪器的图线差异 ②吸收图线的状态分析实验特征现象及相应物理内涵 两种吸收机制的讨论光泵磁共振背景及实验原理简述研究物质内部结构原子分子光谱轨道能级精细结构塞曼能级分辨率射频共振法信号强度布居数差样品浓度固
1前言和实验目的前言:光泵磁共振实验在实现观测气体中原子超精细结构塞曼子能级跃迁的磁共振信号上有突破使用探测磁共振信号的光探测方法大大提高了灵敏度这是在1950年法国物理学家卡斯特勒(A.Kasslte 19021984)提出了光抽运方法光抽运过程是原子系统吸收某种特定的光而造成能级原子数的分布偏离热平衡下的玻尔兹曼分布光泵磁共振是光抽运过程和射频磁共振相结合的一种双共振过程用射频电磁场作
16613??光泵磁共振实验探究13307110498 裴馨怡转动?玻片图形的变化光抽运过程中非正常现象及解释关于过零简并?X轴:光传播方向Y轴Z轴:垂直场同向X轴:地磁场水平分量方向????b???? 实验中磁场方向说明调节水平场电流零线和方波相对位置图中方波突出部分为过冲abcde线分别代表不同水平电流下磁场零线和方波的相对位置关系由abcde电流的不同可计算出方波两侧不同的磁场?B1
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