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  第七章 时变电磁场麦克斯韦（James Clerk Maxwell 1831----1879)电磁感应定律的实质：电荷守恒定律对时变电磁场两条定律是否仍然协调一致位移电流与传导电流一样产生磁效应安培环路定律修改为(3) 位移电流没有热效应传导电流产生焦耳热任一时刻极板间的电场微分形式 四.洛伦兹力若分界面上没有自由面电荷 则 二.切向分量边界条件 边界上的麦克斯韦方程 理想导体内部不存在电磁场若

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  ◇ 在时变电磁场中电场与磁场都是时间和空间的函数变化的磁场会产生电场变化的电场会产生磁场电场与磁场相互依存构成统一的电磁场一电磁感应现象与楞次定律当回路以速度v运动时在时变情况下 是电位移矢量对时间的变化率具有电流密度的量纲称为位移电流密度 全电流（高斯定律） 电场线与磁场线相互交链自行闭合从而在空间形成电磁波例设外加电场为Ee 则有 在不同媒质的分界面上媒质的电磁参数???发生突变因而分界面

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  ??? ?? ??? ??例 已知在无源的自由空间中 对于媒质 1 和媒质 2 有 同理将式 例 试求一段半径为b电导率为σ载有直流电流I的长直导线表面的坡印廷矢量并验证坡印廷定理解：如图一段长度为l的长直导线其轴线与圆柱坐标系的z轴重合直流电流将均匀分布在导线的横截面上于是有 如果假设过去某一时刻场还没有建立则C=0 由

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  单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第六章 时变电磁场6.1 法拉第电磁感应定律6.2 位移电流6.3 麦克斯韦方程组6.4 不同介质分界面上的边界条件6.5 正弦电磁波6.6 波动方程功率流坡因亭主 要 内 容位移电流麦克斯韦方程边界条件正弦电磁场电场磁场矢量不仅是空间坐标的函数而且是时间的函数这样的场称为时变电磁场在时变电磁场中电场与磁场互相依存互相制约已不