p透镜L1主极大(中央明纹中心)位置五条纹的宽度4缝宽变化对条纹的影响一光栅(grating)b ? 不透光p二光通过光栅后的光强分布 f— 正入射光栅方程dsin? ??0 级亮纹中心:-2(?d)相邻主极大间有3个 暗纹和2个次极大相邻主极大间距:-84I0单从而出现缺级sin?I例如:??? 单缝中央主极大光强-280p衍射光中央亮斑(爱里斑)(?D)物点 ? 象点两个光点刚可分辨
同学们好r2双光束干涉理论D一双缝干涉装置和原理r1P24I0x2暗纹: ?(2k1)2 (半整数级)级次位置分布R0MI?xD0N0单色光源当光源宽度—相干间隔? 0 越大空间相干性越好 介质中:? — 真空中波长由此得到关系:和在真空中·F?光线经过透镜后并不附加光程差C?F?就可行成明暗条纹n?实际应用中大都是平行光垂直入射到劈尖上因此【演示】白光经肥皂膜的干涉覆盖玻璃后
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级上页下页返回退出上页下页返回退出 19世纪一些人认为电磁波和机械波一样是在某一种介质中传播的该介质被称为以太认为以太是绝对静止的并弥漫于整个宇宙间无色无味具有极大的弹性模量但又不产生任何阻力等一些特性 在茫茫以太的海洋中漂泊的观察者乘坐的航船是地球地球以怎样的速度在以太的海洋中航行在其中飞行的地球上
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上页 由磁感应线的闭合性可知对任意闭合曲面穿入的磁感应线条数与穿出的磁感应线条数相同因此通过任何闭合曲面的磁通量为零安培环路定理空间中的电流(3)求出环路积分在圆柱形载流导线内部磁感应强度和离开轴线的距离r成正比故
§ 物质的磁性铁磁质磁介质四. 有磁介质时的安培环路定理—磁化电流或分布电流 磁场强度沿任何闭合回路的线积分等于该回路所包围的传导电流的代数和 例题1 同轴电缆由两同心导体组成内层是半径为R1的导体圆柱外层是半径分别为R2R3的导体圆筒两导体内电流等量而反向均匀分布在横截面上导体的相对磁导率为? r1两导体间充满相对磁导率为? r2的不导电的均匀磁介质试求在各区域中的B分布自发
在本问题中以介质作参考系先讨论波源探测器的运动发生在两者的连线上由结果() S 迎着 R水波的多普勒效应(波源向左运动)() 后发出的波面将超越先发出的波面 uΔt可用来探测高能带电粒子3电磁波的多普勒效应 多普勒效应是波动过程的共同特征机械波电磁波(包括光波)都存在多普勒效应但又有少许的差别例如:电磁波以光速传播因而涉及其相对运动时还必须考虑相对论时
实验四 动态悬挂法测定工程材料的杨氏模量 杨氏模量是工程材料的一个重要物理参数。它标志着材料抵抗弹性变形的能力按国标的测量方法是“动态悬挂法”。其基本方法是将一根截面均匀的试样悬挂在两只传感器下面,再来能割断自由的条件下,使左自由振动。实验时监测出试样振动时的固有基频,并根据试样的几何尺寸,密度等参数,测得材料的杨氏模量。〈一〉实验目的〈二〉实验仪器〈三〉实验原理〈四〉操作步骤〈五〉讨论问题〈六〉
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惠更斯-菲涅耳原理子波:信息光学(现代光学分支)衍射光线与波面法线夹角B?.对应的屏上相聚点为明纹中心..明暗纹条件:?为中央明纹中心不是暗纹f其余明纹二级明纹中心:?暗两相邻光线光程差中央明纹光强明暗相间同心圆环光学显微镜 ?m
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