第四章 广义虎克定律 目 录热力学基本定律与弹性体应变能(函数) 线性弹性物质的应力应变关系 弹性应力应变关系的其它 表示形式 各向同性弹性介质的弹性常数 各向同性弹性体的应变能4.84.90 应变能的正定性 习题12第四章 广义虎克定律 在应力分析中已经从纯力学的基本定律出发引入了9个应力分量 它们满足三个运动或平衡微分方程(由动量守恒定理
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级1弹性与塑性力学基础第 四 章广义胡克定律和弹性力学解题的基本方程与方法 温翠莲clwenfzu.edu 188050263602§4-1 广义胡克定律 4.1.1 应力与应变关系的提出 4.1.2 胡克定律 4.1.3 泊松比
§10.4 空间应力状态及广义胡克定律一 空间应力状态简介当单元体上三个主应力均不为零时的应力状态称为空间应力状态也称为三向应力状态本节只讨论在已知主应力σ1σ2σ3的条件下单元体的最大正应力和最大剪应力先研究一个与σ1平行的斜截面上的应力情况如图10-16(a)所示该斜面上的应力στ与σ1无关只由主应力σ2σ3决定于是可由σ2σ3确定的应力圆周上的点来表示平行于σ1某个斜面上的正应力
§ 空间应力状态及广义胡克定律一 空间应力状态简介当单元体上三个主应力均不为零时的应力状态称为空间应力状态也称为三向应力状态本节只讨论在已知主应力σ1σ2σ3的条件下单元体的最大正应力和最大剪应力先研究一个与σ1平行的斜截面上的应力情况如图10-16(a)所示该斜面上的应力στ与σ1无关只由主应力σ2σ3决定于是可由σ2σ3确定的应力圆周上的点来表示平行于σ1某个斜面上的正应力和剪应力同理在
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第四章 广义虎克定律和弹性力学解题的基本方程与方法§4.12 简支梁受均匀分布荷载作用半逆解法力学模型边界条件简支梁简支梁简支梁 现在再介绍一种方法这种方法是以材料力学的结果作为基础验证它是否满足弹性力学的全部方程如果不满足就设法加以修正直到满足全部方程和全部边界条件为止 简支梁简支梁简支梁简支梁简支梁简支梁§4.1
横截面上必有τ存在其方向垂直于圆筒半径n
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级 4-1叠加定理一叠加定理的导出:以右图为例(a)中独立源us1is求i2和u1对(a):us1=R1(i2-is)R2i2us1=(R1R2)i2-R1is(R1R2)i2=us1R1is-us1R2R1iisi2u1-(a)-us1i-R1R2
Click to edit Master title styleClick to edit Master text stylesSecond levelThird levelFourth levelFifth levelMarch 7 2002Inventory 0016304-Explicit Dynamics with ANSYSLS-DYNA 6.0Training Manual材料的定义第
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级§ 8-4 三向应力状态下的应力圆一般三向应力状态单元体如图 一般平面应力状态下通过旋转单元体都可以使其成为主单元体 一般三向应力状态单元体通过旋转也可以使其成为主单元体 1)绕Z轴旋转使τxyτyx为零 2)绕X轴旋转使τyzτzy为零 3)绕Y轴旋转使τxzτzx为零 主单元体:六个平面都是主平面若三个主应力已知求任意斜
2024-06-141第4章 电路定理47*4142434446*45*叠加定理替代定理戴维宁定理和诺顿定理最大功率传输定理特勒根定理互易定理对偶原理2024-06-142 1叠加定理、 2戴维宁定理、诺顿定理 3最大功率传输 重点:互易定理的应用。2024-06-143一 叠加定理:在线性电路中,任一支路电流(或电压)都是电路中各个独立电源单独作用时,在该支路产生的电流(或电压)的叠加。单独作用
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