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  第四节圆周运动第四节圆周运动 质点作圆周运动Circular Motion 时，无论其速率是否变化，它总是被约束在圆周上运动，因此我们只须选定圆周上任意一点作为计算路程长度的起点，则质点在任意时刻的位置就可由质点从起点走过的圆弧长度 s 或对应转过的角度θ来描述，因此它可以归纳为一维运动。如果将 s 对时间求一次导数和二次导数，则分别得质点的速率和切向加速度，而法向加速度也可随之确定： 一、线量描

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  第五节抛体运动第五节 抛体运动例1- 7 将一质点以仰角α抛射出去，其初 速度为 v0，若不计空气阻力，则此质点有一垂直向下的恒加速度 g，求t时刻质点的速度和位矢。解:设 x 轴平行于水平面，y 轴垂直向上质点在 t = 0 时位于原点被抛出因a = dv/dt故dv = a dt = g dt积分得v = v0+ g tdr = v dt= ( v0 + g t ) dt 积分上式可得:r

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  第九节运动的相对性第九节　 运动的相对性考虑二个质点A和B以及一个观察者O，利用xyz轴为参考坐标，A 和 B 对 O 的位矢分别为 rAO 和 rBO，B相对A的位矢称为相对位矢用 rBA表示。由图可知： rBA　= rBO－rAOdrBA/dt=drBO/dt-drAO/dt即所以相对速度公式为：vBA = vBO－vAO其中：vAO = drAO /dtvBO= drBO /dt ，v

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  第七节同方向同频率的简谐振动的叠加 第七节同方向同频率的简谐振动的叠加设两个简谐振动的频率相等为 ω，振动方向为 X 轴方向，以 x1 和 x2 分别代表两运动的质点位移：x1 = A1 cos (ωｔ+ φ1 )x2 = A2 cos (ωｔ+ φ2 )式中 A１、A2 中φ1、φ2 分别表示这两个简谐振动的振幅和初相位 。因此，质点的合位移为：x = x1 + x2 =A1cos(ωｔ+

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  第三节运动学的两类问题第三节运动学的两类问题(以直线运动为例)一、已知质点运动方程，求质点在任一时刻位矢、速度、加速度已知： x = x(t)则v = dx /dt a = dv /dt = d2 x /dt2 二、已知质点加速度与时间关系，以及初始条件，求质点在任一时刻速度和位置。已知： a = a(t),初始条件： t = 0 ,x = xo ,v = vo。dv = adt → ∫vov

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  第一章质点的运动第一节 质点 运动方程第一章　质点的运动第一节　质点　运动方程一、质点 Partical 几何线度趋于无限小的物体。 任何物体可看成一大群质点的集合 。可以将物体简化为质点的两种情况：１、物体不变形，不作转动时（此时物体上各点的速度及加速度都相同，物体上任一点可以代表所有点的运动）。 ２、物体本身线度和它活动范围相比小得很多（此时物体的变形及转动显得并不重要）二、参考系和坐标系１、

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  第二节位 移 速 度加 速 度第二节位移、速度、加速度　　为了与引起物体运动的原因联系起来，物理学家引入了位移、速度和加速度等概念来描述运动性质，从而为研究物体的运动规律奠定基础。一、位移和路程１、位移 Displacement 设在时刻 t 质点在A处，它的位矢为 r(t)，经过△t时间该质点在B处，此时位矢为 r(t+△t)，则质点在△t时间内位置矢量的变化量△r 称为质点的位移矢量、简称位

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  1104??20个城市写字楼出租率和每平方米月租金的数据数据见book1104。 设月租金为自变量，出租率为因变量，用Excel进行回归，并对结果进行解释和分析。 第 11 章一元线性回归1