贵州大学新型光电子材料与技术研究所 电子在运动中存在一定的散射机制方程的解:令:电子的能态密度并不是均匀分布的电子能量越高能态密度就越大f(E) =—— 费米半径系统的总能量:TF (104K)当E?时f(?)12 代表填充概率为12的能态 对于半导体n 1017 cm-3其TF 102 K当T TF时其分布已经很接近于经典分布了 对于一摩尔金属NZN0Z:
贵州大学新型光电子材料与技术研究所 LST关系又利用 与介电常数间的关系可以得到:返回 可见光的非弹性散射 X光光子的波长1?的数量级其波矢与整个布里渊 区的范围相当原则上说用X光的非弹性散射可 以研究整个晶格振动谱. 缺点:一个典型X光光子的能量为104 eV一个典 型声子的能量为10-2 eV一个X光光子吸收(或发 射)一个声子而发生非弹性散射时X光光子能量 的相对
贵州大学新型光电子材料与技术研究所一周期场模型定义一个平移算符T?使得对于任意函数 有引入周期性边界条件:1. 关于布里渊区 与讨论晶格振动的情况相似通常将 取在由各个倒格矢的垂直平分面所围成的包含原点在内的最小封闭体积即简约区或第一布里渊区中自由电子: 电子能带的形成是由于当原子与原子结合成固体时原子之间存在相互作用的结果而并不取决于原子聚集
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第六章 自由电子费米气体 (金属自由电子论)§1. 金属自由电子论的物理模型 1.Drude的金属自由电子论 Drude的经典理论将自由电子看作是经典离子气体服从波尔兹曼分布(速度分布)与中性稀薄气体一样去处理认为电子之间无相互作用同时也不考虑原子实势场的作用这样一个简单的物理模型处理金属的许多动力学问
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第六章 金属电子论(6学时)第一节????费米统计和电子热容量 第二节?? 功函数与接触电势 第三节?? 分布函数 波尔兹曼方程(2学时)第四节? 弛豫时间近似和电导率公式 第五节????各向同性弹性散射和弛豫时间第六节? 晶格散射和电导(2学时)第七节? 波尔兹曼方程的局限性 Kubo—Green wood公式第八节? 非晶态金属的电阻率及其温度关系 第九节 金属-绝缘体转变
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《固体物理学》课程教学大纲一课程说明(一)课程名称所属专业课程性质学分《固体物理学》是物理学院的主干基础课之一是针对微电子专业的本科生开设于二年级的第二学期的专业基础课4个学分讲授72学时(二)课程简介目标与任务固体物理学是研究固体物质的物理性质微观结构构成物质的各种粒子的运动形态及其相互关系的科学它是物理学中内容极丰富应用极广泛的分支学科同时也是微电子专业本科生学习《半导体物理学》《半
第六章自由电子论和电子
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