1第二章光波的叠加与分析 波的叠加原理221两个频率相同、振动方向相同的单色光波的叠加(一)三角函数的叠加设两个频率相同、振动方向相同的单色光波分别发自光源S1和S2,在空间某点P相遇,P到S1和S2的距离分别为r1和r2。则两光波各自在P点产生的光振动可以写为3可见:P点的振动也是一个简谐振动,振动频率和振动方向都与两单色光波相同,而振幅A和初位相?分别由上两式决定。进一步:若两个单色光波
第五节 光波的叠加(Superposition of waves) 一、波的叠加原理1二、两个频率相同、振动方向相同的单色光波的叠加(一)三角函数的叠加2可见:P点的振动也是一个简谐振动,振动频率和振动方向都与两单色光波相同,而振幅A和初位相?分别由上两式决定。进一步:若两个单色光波在P点振幅相等。 即a1=a2=a 则P点的合振幅: 3δ= α2 -α1是两光波在P点的位相差此式表明在P点
1第二章光波的叠加与分析 波的叠加原理221两个频率相同、振动方向相同的单色光波的叠加(一)三角函数的叠加设两个频率相同、振动方向相同的单色光波分别发自光源S1和S2,在空间某点P相遇,P到S1和S2的距离分别为r1和r2。则两光波各自在P点产生的光振动可以写为3可见:P点的振动也是一个简谐振动,振动频率和振动方向都与两单色光波相同,而振幅A和初位相?分别由上两式决定。进一步:若两个单色光波
1第二章 光波的叠加 (Superposition of waves) 2波的叠加原理两个或多个光波在空间某一区域相遇时,发生光波的叠加。频率、振幅、位相都不相同的光波叠加较复杂,本节只讨论频率相同或频率相差很小的单色光波的叠加。实际光源发出的光波不能认为是余弦或正弦函数表示的单色光波,但可以将任何复杂的波动分解为一组由余弦函数和正弦函数表示的单色波之和。讨论单色光波有实际意义。光波的叠加原理:几
波的叠加原理:几个波在相遇点产生的合振动是各个波单独产生的振动的矢量和叠加原理是波动光学的基本原理二两个频率相同振动方向相同的单色光波的叠加(1)代数加法(图P202)设两个频率相同振动方向相同的单色光波分别发自光源S1和S2在空间某点P相遇P到S1和S2的距离分别为r1和r2两光波各自在P点产生的光振动可以写为相位差介于两者之间时P点光强在0和4I0之间入射波与反射波叠加后的合成波为相邻波节和波
1第二章光波的叠加与分析 波的叠加原理221两个频率相同、振动方向相同的单色光波的叠加(一)三角函数的叠加设两个频率相同、振动方向相同的单色光波分别发自光源S1和S2,在空间某点P相遇,P到S1和S2的距离分别为r1和r2。则两光波各自在P点产生的光振动可以写为3可见:P点的振动也是一个简谐振动,振动频率和振动方向都与两单色光波相同,而振幅A和初位相?分别由上两式决定。进一步:若两个单色光波
§2-5光波的分析4π§2-5光波的分析振幅k0πL式子表明波列长度2L和波列所包含的单色分波的波长范围成反比关系波列愈短波列所包含的单色波的波长范围就愈宽相反波列愈长波列包含的单色分波的波长范围就愈窄当波列长度等于无穷大时λ等于零即为单色光波若波列的持续时间为Δt时则可以证明波列所包含的单色波的时间频率范围为Δt的大小与波列长度对应Δν的宽窄与Δλ对应7. 牢固掌握干涉场可见度的定义光波场的空间
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13-2 内能 热力学第一定律第十三章 热力学基础13-4 理想气体的等温过程和绝热过程10-5 驻波 频率相同振动方向平行相位相同或相位差恒定的两列波相遇时使某些地方振动始终加强而使另一些地方振动始终减弱的现象称为波的干涉现象.波源振动合振幅最小如果 即相干波源S1S2同位相 设 A 的相位较 B 超前1 现象 驻波方程 为波腹yy较小6 驻波的能量驻波的能量30反射定
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