相关文档

• 第三章：晶体的X射线衍射.ppt

  单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第三章：晶体的X射线衍射1． 由N个原子组成的体系的X射线相干散射衍射 体系的散射波=所有原子散射波的叠加电场强度矢量 位相差 设入射X射线波矢为 散射波波矢为 散射矢量取体系中某一原子为坐标原点O令其散射波位相为0

• 13晶体对X射线的衍射.ppt

  单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级§7 晶体对X射线的衍射— 晶体结构分析原理 热发射的自由电子?高压加速(数万伏)?金属靶拦截?白色X射线特征X射线 波长：0.52.5埃晶体中原子间距(1埃)与x射线波长相近所以可作为x射线衍射光栅 二 X射线与晶体的相互作用X射线晶体反射(极少)光电效应透过(绝大部分)散射不相干散射相干散射(是x射线在晶

• 第三章多晶体X射线衍射分析方法.ppt

  #

• 01-09晶体对X射线的衍射.ppt

  固体物理 Solid State Physics西南科技大学固体物理 Solid State Physics西南科技大学固体物理Solid State Physics第一章 晶体结构第九节晶体对X射线的衍射01_09 晶体对X射线的衍射——X射线的发现X射线管104105V 阳极(对阴极)阴极古茨彼德的X射线照片 ——1880年德国物理学家哥尔茨坦在研究阴极射线时就注意到阴极射线管壁上会发出

• 晶体X射线衍射学基础.ppt

  ◆缺陷一个典型从X射线衍射仪中得到的衍射谱3X射线以及X射线衍射学发展历程Wilhelm Conrad Roentgen Germany Munich UniversityMunich Germany1845 - 1923衍 射衍射技术与设备（第五章）(1)产生原理—重点(2)产生条件—重点(3) X射线管(4)过程演示1产生条件引自中南大学钨灯丝（1）产生原理X-射线成像4W1A生物大分子特

• 第3章X射线多晶衍射法（2010）.ppt

  我们知道当X射线照射到晶体上时要产生衍射的必要条件是掠过角必须满足布拉格方程由于晶体的晶面间距是固定的采用单色X射线照射时λ是也是固定的因此要使X射线产生衍射需通过改变θ角以创造满足布拉格方程的条件这可以通过转动晶体来实现如在旋转法中在粉末法中是通过另一种方式来达到这个目的的由于粉末法的试样中存在着数量极多的各种取向的晶粒因此总有一部分晶粒的取向恰好使其（hkl）晶面正好满足布拉格方程因而产生衍射

• 第三章-X射线衍射强度.ppt

  假定一束X射线沿OX方向传播在O点处碰到一个自由电子这个电子在X射线的电场的作用产生强迫振动振动频率与原X射线的振动频率相同从经典电动力学的观点来讲即电子获得一定的加速度它将向空间各方向辐射与原X射线同频率的电磁波如图所示我们来讨论P点的散射强度 一个原子对X射线的散射 一个小晶体对衍射的积分强度 根据厄瓦尔德图解的原理粉末多晶体衍射的厄瓦尔德图解应如图所示倒易球与反射球的交线是一

• 第五章多晶体X射线衍射分析方法.ppt

  第五章透射电子显微镜结构胡克显微镜H-7650 由于衍射效应一个理想物点经过透镜成像时在像平面上形成一个具有一定尺寸的中央亮斑和周围明暗相间的圆环构成的Airy斑 Airy斑的亮度84集中在中央亮斑上其余分布在周围暗环上通常以第一暗环半径衡量Airy斑大小两个Airy斑明显可分辨出综合得电子波波长为：由上式可以看出电子波波长λ与加速电压U成反比U越高电子运动速度v越大λ越短当电子速度较低时m接近

• 8第四章晶体X射线衍射分析基础.ppt

  单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第四章 晶体X射线衍射分析基础4.1 X光与晶体一 劳埃方程1晶体作为x光的衍射光栅 在1895年伦琴发现了x光以后科学家们像对普通光那样试图用狭缝使x射线发生衍射但都失败了这告诉人们：假如x光是电磁波的话那么它的波长是极短的与此同时晶体结构理论已发展十分完善 1890年弗多洛

• 晶体的点阵结构与X射线衍射.ppt

  2 X射线结晶学晶态结构示意图 在适当的条件下 晶体能自发的长出由晶面晶棱晶顶等几何元素围成的凸多面体 这种性质就称为晶体的自范性. 凸多面体的晶面数（F）晶棱数（E）和顶点数（V）相互之间的关系符合公式晶体的固定熔点性（锐熔性）点阵的定义9在二维方向上排列的阵点 即为平面点阵.15空间点阵简单P 正交P 单斜P 晶 胞 的 两个要素 NaCl晶胞：各离子的分数坐标为（可互换）