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  即使得到了物相的X射线衍射花样要确定其晶体学参数也是一个非常麻烦的问题但是如果我们将大量标准物相的多晶粉末衍射花样先分析好并储存起来做成一个很大的数据库则对于数据库中已有的物相对这种物相的分析就变成了简单的比对工作有了这样的数据库以后必须制定一套能够迅速检索的办法这套办法是由哈那瓦罗于1938年创立的它是用d来取代衍射花样中的2θ角这样在卡片上列出一系列的d及对应的强度I就可以代替衍射花样应用时只

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  3．晶体粉末法(单波长的射线)§29 X射线产生的机制2X射线的标识谱3. 莫塞莱定律及原子序数的测定晶体 2.新波长? 随散射角 的增大而增大（波长1?的X射线其光子能量? ? 104 eV电子动量守恒（理论值）▲ 首次实验证实了爱因斯坦提出的光量子有动量的假设§31 X射线的吸收

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  在前面的学习中，我们发现原子的能级和光谱都由原子的外层电子决定的，那么内层的电子是否能发生跃迁而产生光谱呢？这正是下面我们要讨论的问题。1807年，英国物理学家道尔顿依据实验提出：“气体，液体和固体都是由该物质的不可分割的原子组成。”他还认为，“同种元素的原子，其大小、质量及各种性质都是相同的。”从而把哲学意义上的原子论推广到科学的原子论。那么,线度大约在 的原子是否真的不可再分割了？十九世纪末，

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  空间点阵 在同一晶体结构中由各类等同点单独所组成的图形具有完全相同的排列规律 概括地表示晶体结构中等同点规则排列的几何图形（点的集合）称为空间点阵 晶面与晶向1晶带 在晶体结构或空间点阵中与某一取向平行的所有晶面均属于同一个晶带 同一晶带中所有晶面的交线互相平行其中通过坐标原点的那条直线称为晶带轴 晶带轴的晶向指数即为该晶带的指数 因为X射线

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  假定一束X射线沿OX方向传播在O点处碰到一个自由电子这个电子在X射线的电场的作用产生强迫振动振动频率与原X射线的振动频率相同从经典电动力学的观点来讲即电子获得一定的加速度它将向空间各方向辐射与原X射线同频率的电磁波如图所示我们来讨论P点的散射强度 一个原子对X射线的散射 一个小晶体对衍射的积分强度 根据厄瓦尔德图解的原理粉末多晶体衍射的厄瓦尔德图解应如图所示倒易球与反射球的交线是一

• 第二章---X射线衍射方向.ppt

  晶体结构的基本重复单元称为晶胞. b 四方P 正交I (553)(3)对正交晶系晶带和晶带定律布拉格定律的推证为了使用方便常将布拉格公式改写成如令 则这样由（hkl）晶面的n级反射可以看成由面间距为的（HKL）晶面的1级反射（hkl）与（HKL）面互相平行面间距为dHKL的晶面不一定是晶体中的原子面而是为了简化布拉格公式而引入的反射面常将它称为干涉面衍射照片及衍射图

• 第二章-X射线影像.ppt

  第一节 X射线摄影胶片特性曲线 用于限制X射线照射野的范围减少病人其它部位的受照射剂量利用铅对球管的X射线出射处的范围进行限定软X射线摄影应用价值 是利用人体各种组织对不同质的软X射线的吸收有显著差别的原理使密度相差不大的脂肪肌肉和腺体等软组织在感光胶片上形成对比度高的影像以利于观察软组织特别是乳房的形态变化以及癌肿等疾病高千伏X射线摄影的优点阳性造影剂阴性造影剂 可通过使用准直器

• 第三章：晶体的X射线衍射.ppt

  单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第三章：晶体的X射线衍射1． 由N个原子组成的体系的X射线相干散射衍射 体系的散射波=所有原子散射波的叠加电场强度矢量 位相差 设入射X射线波矢为 散射波波矢为 散射矢量取体系中某一原子为坐标原点O令其散射波位相为0