不同简化条件下的导热微分方程DxBAFxFyFz是F的三个分量故应指向三个坐标的正方向均为进入CV的量.wm2m23几何物理时间边界无热源1维平壁热传导圆柱坐标下的热量守恒方程净热流量续dV=DV下周一前作业交到办公室(主楼2204)分别推导直角圆柱和球坐标系下的导热微分方程
第一章 热传导方程本章介绍最典型的抛物型方程—热传导方程在研究热传导扩散等物理现象时都会遇到这类方程.§1 热传导方程及其定解问题的导出1.1热传导方程的导出物理模型在三维空间中考虑一均匀各向同性的物体假定它内部有热源并且与周围介质有热交换需要来研究物体内部温度的分布和变化.以函数表示物体在位置及时刻的温度.物体内部由于各部分温度不同产生热量的传递它们遵循能量守恒定律.能量守恒定律物体内部的
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第四章 热量传递的基本理论-导热基本定律和稳态导热(2)陕西科技大学机电学院《热工基础》主讲教师:袁 越 锦第二节 导热的基本定律和稳态导热2.1 导热的基本定律2.2 导热微分方程2.3 通过平壁圆筒壁的稳态导热2.4 通过肋片的导热研究导热问题之目的:能准确地计算所研究问题中传递的热流量能准确地预测所研究系统中的温度分布一
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级热传导问题第四章▲数值求解的基本思想及常用的数值求解方法▲有限差分法▲节点离散方程的建立 ——泰勒级数展开法与热平衡法▲节点离散方程(组)的求解 1直接求解 2简接求解——高斯-赛德尔(Gauss- Seidel)迭代法▲非稳态导热问题数值求解的有关概念 主要内容 重点:用热平衡法建立稳态导
固体材料中内能的不均一性14 热传导 heat conduction 热从物体温度较高的一部分沿着物体传到温度较低的部分的方式叫做热传导, 固体材料的热传导的宏观规律热 传 导-由于材料相邻部分发生能量迁移dT/dx(温度梯度)作用于产生T2傅立叶导热定律T1x固体中的质点被牢固联系在一起,质点有一定距离,不能象气体分子那样杂乱运动,也不像气体分子依靠质点直接碰幢传递热能。固体之中的导热机构?热传
单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级单击此处编辑母版标题样式最优未来时间步求解非稳态导热反问题传热学反问题是通过区域内的温度测量信息来估计边界条件源项热物性参数物体几何形状等在动力工程航空航天机械制造核反应堆生物传热等工程领域有广泛应用求解非稳态传热反问题的方法主要包括Tikhonov正则化法迭代正则化顺序函数法
热分解热分解或者称为热裂解是指当热量超过油品推荐的最大使用温度时在油品分子中的碳-碳键断裂反应也可能在这一点上停止在这种情况下比以前存在的更小的分子形成或者油品中的碎片互相之间发生反应形成比以前更大的聚合分子在导热术语中这两种类型的分解产物被称为低沸物和高沸物低沸物降低了油品的闪点和粘度而增加了它的蒸汽压增加的蒸汽压会影响整个系统的效率也会导致泵气蚀闪点的降低也会产生安全问题如果热分解发生在
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第四章 导热问题的数值解法第四章 导热问题的数值解法1第四章 导热问题的数值解法§4-0 引言求解导热问题的三种基本方法:(1) 理论分析法(2) 数值计算 法(3) 实验法 三种方法的基本求解过程 (1) 所谓理论分析方法
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级热力学第一定律习题辅导体积功的主要计算公式:W=-?p外dV功的通用计算公式1. 理想气体等温可逆过程: 3. 自由膨胀过程:p外0有: W02. 等外压过程:理想气体外压恒等于体系末态压力的等温过程: pVdT=0dT=0C(UC) V1V2A(UA) B(UB) 理想气体?U的计算:如图体系从A变化到B其内能改变量为?U
稳定温度场2q与时间 位置无关第6章 传热 41820234182023第6章 传热 4182023多层圆筒壁的稳定热传导1619例1:φ50×5的不锈钢管其导热系数λ1=16w() 外包30mm 厚的石棉石棉的导热系数λ2=() 若管内壁温度为 350oC 保温层外壁温度为 100oC 试计算每米管长的热损失加保温材料之前25
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