第二章 杆件的内力§2-1内力主矢、主矩及内力分量无论杆件横截面上的内力分布如何复杂, 总可以将其向该截面某一简化中心简化,得到一主矢和主矩,分别称为内力主矢和内力主矩。GDGCTU3GDGCTU3§2-2平衡微分方程考虑弹性杆件微段的平衡问题,即可得到描述作用在弹性杆件上的外力与内力之间的微分方程,称为平衡微分方程。1 平面载荷作用的情形GDGCTU4GDGCTU4GDGCTU4平衡微分方程:G
第三章 杆件横截面内的正应力§3-1应力、应变及其相关关系1 正应力与切应力GDGCTU30GDGCTU302 正应变与切应变GDGCTU313 线弹性材料的物性关系GDGCTU31§3-2杆件横截面上的正应力分析GDGCTU321 平面假定与变形协调方程取dx微段考虑GDGCTU33平面假定:杆横截面位移后依然保持平面2 应变分布与应力分布3 静力学分析4 问题的简化----正应力的一般表达式若
第四章 杆件横截面上的剪应力§4-1圆轴扭转时横截面上的剪应力受力特征:杆受一对大小相等、方向相反的 力偶,力偶作用面垂直于轴线。变形特征:横截面绕轴线转动。CL5TU2外力偶矩的计算: 设某轮所传递的功率是N kW,轴的转速是 n rpmCL5TU18GB3101-93中规定的数值方程式表示方法例: 图示传动轴,主动轮A输入功率NA=50 马力,从动轮B、C、D输出功率分别为 NB=NC=15马
单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第二章 杆件的内力.截面法§2-1 轴向拉伸或压缩的概念.轴力与轴力图 受力特点:力或合外力沿轴线方向 变形特点:沿轴向伸长或缩短 ——直杆的轴向拉伸或压缩一轴向拉伸或压缩的概念计算简图压杆拉杆材料力学电子二轴力与轴力图a)假想地将构件沿
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单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第4章 杆件的内力和内力图1 建筑力学基础2 平面力系简化3 截面几何性质4 内力和内力图5 应力和强度6 变形计算7 内力计算8 压杆稳定 求约束反力方法:1确定研究对象画受力图2由平衡条件建立平衡方程3由平衡方程求解未知力截面几何特性:静矩形心组合截面形心惯性矩惯性半径平行移轴公式基本变形:轴向拉伸或压缩剪切平面弯曲
CL8TU3梁在纯弯曲时的平面假设:梁的各个横截面在变形后仍保持为平面,并仍垂直于变形后的轴线,只是横截面绕某一轴旋转了一个角度。中性中性轴中性层的曲率公式:正应力计算公式:中性轴过截面形心横截面上的最大正应力:CL8TU4当中性轴是横截面的对称轴时:CL8TU5横截面上的应力分布图:CL8TU6横力弯曲时的正应力:上式是在平面假设和单向受力假设的基础上推导的,实验证明在纯弯曲情况下这是正确的。对
2)横截面应力计算第8章 复杂内力时杆件应力计算第8章 复杂内力时杆件应力计算1)横截面内力3)横截面上最大应力3)横截面上最大应力
第2章 构件的内力分析思考题2-1 判断题(1) 梁在集中力偶的作用处剪力FS图连续弯矩M图有突变(对)(2) 思2-1(1)图示的两种情况下左半部的内力相同思2-1(1)图(3) 按静力学等效原则将梁上的集中力平移不会改变梁的内力分布(4) 梁端铰支座处无集中力偶作用该端的铰支座处的弯矩必为零(5) 若连续梁的联接铰处无载荷作用则该铰的剪力和弯矩为零(6) 分布载荷q(x)向上为负向下为正(7)
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