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    第八章 根据连续性方程动量方程考虑到扰动是微弱的采用相对坐标系可推导得声速方程式声速公式这就是等熵过程的声速计算公式 (2)声速在一定程度上反映了流体压缩性的大小<1时密度的相对变化量小于速度的相对变化量即2. Ma>1(超声速)时:Ma<1dA<08-2 一元气流的流动特性5.流动参数与马赫数的关系4.滞止参数与临界参数关系式为:喷管的质量流量④pp0<p﹡p0时喷管出口速度为声速出口断面M=

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    对方程微分整理后得:h0三过程方程式气体流速与当地声速之比——马赫数喉部截面是从Ma<1向Ma>1的转换面——临界截面(Ma=1)任意截面:出口截面:最大流速最大流量2. 尺寸计算§8-4 背压变化时喷管内流动过程分析p0 这一流动方程也适用于不可逆的绝热流动h=Const最小转变温度焦汤系数的应用p2T2

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    c(1) 扰动传播速度和音速 在滞止状态的流线上取两点1和2对于等熵流动dS=S2-S1=0则有在等熵流中S沿流线保持不变则亦为常数而 为常数所以ρ沿流线保持不变P也不变而在增熵过程中由于S增大ρ减小P也亦减小 由上述讨论可知在定常绝能流动中沿流线单位质量气体的总能量不变即由等熵关系式即得定义 称之为无量纲速度 由连续方程可知定常流沿流管流过

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    基本要求:最终推导得:二喷管截面的变化规律1当喷管的进口流速为亚音速 Ma2-1为负值喷管是渐缩型的Ma<1第二节 气体和蒸汽在喷管中的流速和质量流量当 p2 p1 = 0即出口处为真空时出口流速达到最大三渐缩喷管在非设计工况下的工作1对于渐缩喷管:出口截面为最小截面1对于理想气体由临界压力比及绝热过程方程得:解 首先判断背压是大于还是小于临界压力:N

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    § 变截面管流连续方程 在相同温度下不同介质中有不同的声速超声速流二极限状态三临界状态(续)1.常见参考速度四速度系数(续)一激波(续)2?< 2? maxp1p1§ 正激波——激波经过前的气体参数三正激波的传播速度(续)——激波经过后的气体参数11.正激波前后气流参数的关系(续) 3. 一维定常流动微分形式的气体状态方程:一气流速度与通道截面的关系(续)气流由亚声速加速到超声速的喷管(2)喷

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    讨论:马赫数表示:第二节 气体特定状态和参考速度速度系数第三节 正激波二激波的形成和厚度vsP2ρ2T2四正激波前后气流参数的关系 波阻前提: 定比热容完全气体一维定常绝能等熵流激波出现时另当考虑流动状态2dp>0喉部面积(3)

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    单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第六章 气体的流动6-1 稳定流动时气流的基本方程式 稳定流动:管道内各点的状态及流速流量等都不随时间变化 假设:①状态及流速只沿流动方向变化②流动中能量转换过程是可逆的 分析气体流动过程所依据的主要方程式:①连续性方程式②能量方程式③动量方程式④状态方程式由能量守恒关系有:对其取对数再求微分有:上二式称为稳

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    单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级一元气体动力学基础热力学基本公式一状态方程 热力学三个基本状态参数是压强p密度温度T它们之间的关系称为状态方程 对于完全气体状态方程是二热力学第一定律 热能和其他形式的能量进行转换时能量的总量保持不变 加入系统的热能 = 内能的增加系统对外界所做的功数学表达式三比热

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    比定容热容和比定压热容第一节 气体一维流动的基本概念代入声速公式得Ma<1 马赫角 声速公式当v=vmax时 对完全气体状态方程取对数后微分 得整理成得喷管喉部面积将等熵关系式取对数后微分有 由马赫数定义式 得 第七节 实际气体在管道中的定常流动

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