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• 第_10_章_原子吸收.ppt

  2023224Itr2023224在一般分析条件下Δ?D为主特征频率光表10-1 几种元素共振线的NjN0值 钨丝灯光源和氘灯经分光后光谱通带 nm而原子吸收线的半宽度：10-3 nm图示 用一般光源照射时吸收光强度变化仅为灵敏度极差(1)发射线的中心频率 = 吸收线的中心频率(2)发射线的半宽度 << 吸收线的半宽度单光束型和双光束型两种20232242023224氧化亚氮——

• 第四章原子吸收.ppt

  汞的来源早在1802年伍朗斯顿（）在研究太阳连续光谱时就发现了太阳连续光谱中出现的暗线 A 产生吸收光谱 B 产生发射光谱 E0 基态能级 E1E2E3激发态能级共振线（2） Doppler（多普勒）变宽 由自吸现象而引起的谱线变宽称为自吸变宽光源空心阴极灯发射的共振线被灯内同种基态原子所吸收产生自吸现象从而使谱线变宽灯电流愈大自吸变宽愈严重

• 第4章原子吸收.ppt

  AAS与AES之比较：相似之处: 产生光谱的对象都是原子不同之处: AAS是基于基态原子选择性吸收光辐射能(h?)并使该 光辐射强度降低而产生的光谱(共振吸收线) AES是基态原子受到热电或光能的作用原子从基 态跃迁至激发态然后再返回到基态时所产生的光谱

• 第三章_原子吸收.ppt

  第三章原子吸收光谱法Atomic Absorption Spectrometry31 概述原子吸收光谱法是一种基于待测基态原子对特征谱线的吸收而建立的分析方法。1 原子吸收现象的发现1802年Wollaston发现太阳光谱的暗线1859年Kirchhoff和 Bunson解释了暗线产生的原因暗线是由于大气层中存在的元素的原子蒸气对太阳光选择性吸收的结果：2 空心阴极灯的发明 1955年Walsh

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  s 2空心阴极灯的发明 1955年Walsh发表了一篇论文Application of atomic absorption spectrometry to analytical chemistry解决了原子吸收光谱的光源问题50年代末Varian和PerkinElmer先后推出了原子吸收商品仪器E2 由于原子在空间作无规则热运动引起的又称热变宽比自然变宽大了两个数量级K

• 第四章-原子吸收09.ppt

  热分解共振发射线 在原子吸收分析中需要使用锐线光源 何为锐线光源（1）光源的发射线与吸收线的V0一致 （2）发射线的ΔV12小于吸收线的 ΔV12 空心阴极灯: 可发射锐线光源原子吸收仪器（1）三原子化系统 缺点：精密度差测定速度慢操作不够简便装置复杂 待测元素的共振线与干扰物质谱线分离不完全这类干扰主要来自光源和原子化装置主要有以下几种： 1.在分析

• 第十三章_原子吸收.ppt

  第十三章 原子吸收分光光度法第一节 原子吸收分光光度法的基本原理一、原子的量子能级和能级图原子光谱是由原子外层的价电子在不同能级间跃迁而产生的，把原子中所有可能存在的能级状态及能级跃迁用图解的形式表示，称为原子的能级图。二、原子在各能级的分布三、原子吸收谱线的轮廓和变宽（一）原子吸收线的轮廓（二）谱线变宽得因素1．谱线的自然宽度：自然宽度（约在10-5nm数量级）。2．多普勒变宽（热变宽）：由于多

• 第十三章_原子吸收.ppt

  第十三章 原子吸收分光光度法第一节 原子吸收分光光度法的基本原理一、原子的量子能级和能级图原子光谱是由原子外层的价电子在不同能级间跃迁而产生的，把原子中所有可能存在的能级状态及能级跃迁用图解的形式表示，称为原子的能级图。二、原子在各能级的分布激发态原子数Nj与基态原子数N0的关系可以用玻尔兹曼方程表示：gj、g0分别为激发态和基态的统计权重，表示能级的简并度；Ej为激发能；T为绝对温度；K为玻尔兹

• 原子吸收.ppt

  太阳光一共振线 上式中Pj和PO分别为激发态和基态的统计权重激发态原子数Nj与基态原子数No之比较小<1. 可以用基态原子数代表待测元素的原子总数公式右边除温度T外都是常数T一定比值一定 原子吸收分光光度计与紫外可见分光光度计在仪器结构上的不同点：（1）采用锐线光源（2）分光系统在火焰与检测器之间缺点：精密度差测定速度慢操作不够简便装置复杂一分析条件的选择二应用三定量分析方法（三）测定条件

• 第4章_原子吸收光谱法.ppt

  单击此处编辑母版标题样式单击此处编辑母版文本样式第二级第三级第四级第五级第四章 原子吸收光谱法Atomic Absorption Spectrometry(AAS)4192022第一节 概述原子吸收：气态基态原子对同种原子发射的特征辐射产生吸收的现象 1802年被伍朗斯顿发现 1955年澳大利亚物理学家 Walsh A(瓦尔西)发表了著名论文：原子吸收光谱法在分析化学中的应用奠定了